390 NOTES. 
d'électricité, comme dans l’état statique, il n’y a de tension 
électroscopique qu’à la surface du conducteur. 
Cependant, puisque l'intensité du flux est toujours propor- 
tionnelle à l'aire de la section du conducteur, il faut bien que 
toutes les molécules de cette section participent à la transmis- 
sion ; mais on est conduit à rejeter l'hypothèse fondamentale de 
l’égale tension de toutes les molécules d’une tranche du con- 
ducteur, sur laquelle Ohm s’est appuyé. M. Gaugain a démon- 
tré (1) que, pour faire disparaître de la formule générale de Ohm 
cette dernière hypothèse désormais inadmissible, et la rempla- 
cer par la notion de la charge dynamique, il suffit de faire subir 
à cette formule des changements peu importants qui n’en altè- 
rent nullement la forme, et portent exclusivement sur le coeffi- 
cient relatif à la conductibilité du conducteur. 
M. Gaugain appelle coefficient de charge la quantité d’électri- 
cité qui, à l’état statique, constitue la charge d’un conducteur de 
section déterminée, dont la longueur est égale à l'unité, isolé 
dans toute son étendue, et mis en communication par une de 
ses extrémités avec une source d'électricité de tension égale à 
l'unité, Ce coefficient de charge est évidemment une fonction 
de la section du conducteur que la théorie de Poisson permettrait 
de déterminer. Il est plus simple de le considérer, avec M. Gau- 
gain, comme une quantité qui doit, dans chaque cas particulier, 
être déterminée expérimentalement. 
Soient : 
C, le coefficient de charge d’un fil ; 
e, la tension constante de la source : 
l, la longueur de ce fil. 
(1) Théorie mathématique des courants électriques, par G.-S. Ohm, 
traduction J. M, Gaugain, 1860, note À, p. 174. 
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