394 NOTES. 
durée de propagation relative le temps qui s'écoule entre l’in- 
stant de l'établissement des communications et le moment où la 
tension d’une section déterminée du conducteur est une fraction 
donnéc de la tension de la source. 
Dans le cas où la perte par l’air est assez faible pour être 
complétement négligeable, M. Gaugain a déduit des cinq pro- 
positions précédentes les lois de la durée de propagation re- 
lative. 
Il résulte de la proposition 1'°, que la durée de propagation 
relative est indépendante de la tension de la source. Supposons, 
en effet, qu’au bout d’un temps {, une section déterminée m 
du conducteur ait atteint une tension e sous l'influence d’une 
source de tension E. Le conducteur restant le même, portons 
la tension de la source à nE. Puisqu’il est démontré, d'après la 
proposition ['°, qu’au bout d’un temps donné, la tension d’une 
section déterminée du conducteur est toujours proportionnelle à 
la tension de la source, la section m, au bout du temps {, aura 
nécessairement acquis une tension ne sous l'influence de la 
source de tension nE. Par conséquent, la durée de propagation 
relative est complétement indépendante de la tension de la source, 
ou, en d’autres termes, le temps nécessaire pour que la tension 
d'une section déterminée du conducteur soit une fraction don- 
née de la tension de la source, est complétement indépendant de 
la tension de celte source. 
Les propositions Il, III, IV, V, étant expérimentalement dé- 
montrées pour une tension quelconque , restent évidemment 
vraies dans le cas où la tension de la section déterminée du 
conducteur est une fraction donnée de la tension de la source. 
Ces quatre dernières propositions s'appliquent donc à la durée 
de propagation relative, comme à la durée de propagation ab- 
solue. 
Durée de l'état variable. — Tant que dure l’état va- 
riable, les tensions des diverses tranches du conducteur aug-