unterseeischen oder unterirdischen Telegraphendrähten. 193 
M und # sind von z abhängig, während alle übrigen in 
den Ausdrücken von a und ö vorkommenden Grössen davon 
unabhängig sind. Für z=/! hat man 
M=2, ,.9-=0, 
für 20 
Mcos#= er ((y + «) cos @! + 9 sin el) 
e=#t ((y— a) cos el + ß sin el) 
M sin # = e®!((y + a) sin al— ß cos al) 
— e-fl (( — e) sin «1! — ß cos al). 
. 
Nimmt man die Capacität des Condensators, also auch y, 
als unendlich gross an, so hat man denselben Fall, wie wenn 
das Ende des Drahtes 2 =! unmittelbar mit der Erde in gut 
leitende Verbindung gesetzt ist. M und N erhalten dann den 
Faktor y; unterdrückt man diesen, was geschehen kann, ohne 
die Richtigkeit der Gleichungen für a und Öö zu beeinträch- 
tigen, da in diesen nur das Verhältniss von M und N vor- 
kommt, so erhält man 
M cos 4 = (efl-9 + e=-Pl=2) cos & (I—z) 
M sin 9 = (e?t=9 — el) sin & (l—z) 
N cos n = (ef! — e-®\) cos «el 
N sin 7 = (ef! + e-®)) sin al. 
Ueber den indueirten Magnetismus eines unbegrenzten 
Cylinders von weichem Eisen.') 
Die Gleichungen, auf welche die von Poisson aufgestellte 
mathematische Theorie des in weichem Eisen inducirten Mag- 
netismus geführt hat, sind für den Fall, dass der Eisenkörper 
ein Rotations-Ellipsoid ist, von Neumann in Crelle’s Jour- 
nal, Bd. 37, allgemein aufgelöst. Ein unbegrenzter Oylinder 
kann als ein Rotations-Ellipsoid mit unendlich grosser Excen- 
trieität betrachtet werden; die Reihen-Entwickelungen von 
Neumann verlieren aber ihre Anwendbarkeit, wenn man in 
t) Crelle’s Journal. Bd. 48. 1853. 
Kirchhoff, Gesammelte Abhandlungen.