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842 Mechanik der gas- und dampfförmigen Körper. 
sesättigtem feuchtem Wasserdampfe wird durch Mittheilung oder 
Entziehung von Wärme vorzugsweise y, (Gleichg. 22) S. 831, geändert, während 7 
und p verhältnissmässig wenig veränderlich sind. Demnach darf 
Bei g 
Gr 4 
\— » Pla I! Er ag Yg rardie nr: : m en x 
Gr (yı — y) = kP's (T— T') gesetzt werden, woraus mit b = kP(T=T) 
y=yı — 7 (54) folgt. 
Aus Gleichg. (7) S. 836 ergiebt sich, wenn für 4 ein konstanter Mittel- 
werth 4,, eingeführt wird: 
S. 
i IH, s / s £ ( $ ) \ 
/ — en REN 9) => \ : BR 
A, (pı P:) Yı? E d (9 3b be b | I b COS d In a byı % (55) 
Mit 4,4, erhält man einen ersten Näherungswerth und hierauf mit 
4.=5 (dı+ 4,) einen genauern Werth von p.. Endlich wird: 
LI 
G 
en) (w-+ 9 4,). (56) { 
Das sich bildende Kondensationswasser kann nur so lange in fein vertheiltem 
Zustande schwebend vom Dampfe fortgeführt werden, bis der Werth (1 — »,) ein 
gewisses Maximum erreicht. Es nimmt alsdann das Gew. G@ des unabhängig von { 
dem Kondensationswasser weiter strömenden Dampfes stetig ab, während %s 
konstant bleibt. 
Bei diesem Vorgange mögen für den Anfangszustand die oben mit dem Index 2 
bezeichneten Werthe gelten und soll das’pro 1 Sek. durch den Anfangsquerschn. 
strömende Dampfgewicht mit @, bezeichnet werden. Unter der zulässigen Annahme 
konstanter Mittelwerthe von 7’ und der spezif. Verdampfungswärme r (vergl. S. 825) 
wird die Gewichtsabnahme für die Rohrlänge s 
DI 
Go — GG; = I 5 (T— T')s (57) und: 
G; j $ E 
G% = 2 = 1 nn en (58) 
Da die Geschw. u jetzt ebenfalls vorzugsweise von @ abhängt, so erhält man 
aus Gleiche. (7): 
s b 8 1 s2' S;4 
w Buy m 0a He) 2 DERTITE AB 59' 
+3» 4) (BP) Mb RP ee ee | a 
oO ) 
a G; 
ündlich ist: U r (w —+- ys 45). (60) i 
f. Ausfluss des Dampfes aus Gefässen.”) 
Es bezeichne: po die Pressung, v, das spezif. Volumen im Innern des Gefässes, 
p die Pressung im äussern Raume, & den Widerstands -Koeffiz., m den Ausfluss- 
expon., (vergl. S. 840), A die Ausflussöffnung, « den Kontraktions-Koeffiz., n den 
Expon. der Gleichg. von Rankine (S. 834 Gleichg. 41) und zwar: 
4 
2 
  
n = 1035 + 0,1 y, für gesättigten Dampf, und n=—-, weın der Dampf. überhitzt 
o 
ist und beim Ausfluss überhitzt bleibt. 
  
Mm 
. y +1 ” = : : 
Für den Fall, dass p, <p ( _—— TI wird die Ausflussgeschw.: 
m—1i ‘ 
8 N 'p \m A »1\ 
u= \ 29 SER". Pu du 1 (5) | (61) 
und das in 1 Sek. ausfliessende Dampfgewicht: 
% R { a \ m -| 27. > 
ee | 
*) Vergl. Grashof. A.a. 0. 8. 634 — 656. ”