und verlese den Pol in 
en dann durch die Stütz- 
‚er Stützpunkte bestimmt. 
ıt man auch die Stütz- 
en Widerstandskräfte er- 
ı mit stehenden Stäben 
m Kraft-Dreieck 0 ( Ü\, 
U repräsentirt, ergeben. 
Stäben) der ganz analog 
nkpunkten auftretenden 
fand ist ein stabiler, 
, so ergiebt sich (nach 
— der Polardistanz ZH. 
ier Körper auf einander 
flächen. Er wirkt stets 
gt oder bewegen würde, 
rscheidet im alleem. die 
er Unterstützunes-Fläche 
Beschaffenheit der beiden 
erührungsstelle abhängig 
and. — ist proportional 
. der Berührungs-Ebene 
chtung des Körpers ent- 
ffizient. 
rgange des Körpers aus 
sleichgew. der wirkenden 
chförmigen Bewegung. 
e gleichf. Bewegung 
ine Grösse nicht; mit 
se ab. 
n Folge. der Einwirkung 
= Sie 
Falle des Gleichgew. der 
° Richtung des Normal- 
el — ab, dessen Grösse 
Kraftdreieck, Fig. 248, 
ıtiv einzuführen. 
bene A 3 zum Horizont 
, tritt für einen auf der 
nd ein, in welchem die 
chtete Komponente der 
in entgegen gesetzter 
lerstd. fmgcos« wird. 
er 2 hinaus führt ein 
bene herbei. 
chiefer Ebene gleitenden 
-Koeffiz. der Ruhe“ 
der Bewegung“ be- 
esmal nur für diejenige 
le beobachtet wurde. 
ie 1882, Viewee & Sohn. 
Statik. 
y. Schiefe Ebene. 
Die allgem. Bedingung für die gleichförmige Bewegung eines 
Körpers vom Gewicht % längs der schiefen Ebene unter Einwirkung einer Kraft A, 
deren Richtung mit der Ebene den Winkel £ einschliesst, 
181, 110,949. 00) ar Ds a 
COS (? er o) 
o ist der Reibungs-Winkel, also f = tanug 2. Das 
Fig. 249. 
Zeichen —+ gilt für eine Kraft X, welche den Körper 
bergan ziehen soll, das Zeichen — für eine Kraft X, 
welche verhindern soll, dass die Bewegung des Körpers 
eim Bereabeleiten eine beschleuniste werde. 
l Bergabgleiten eine beschleunigte werd 
Für # = «a (horizontale Kraft X) wird: 
  
KR Ar tan (a 3 0). 
Für # = o (zur Ebene parallele Kraft X): 
K = keine EL ori. 
d. Rollende Reibung. 
Der Widerstand W der rollenden Reibung kann als eine im Schwerpunkt des 
rollenden Körpers angreifende, der fortschreitenden Bewegung desselben entgegen 
wirkende Kraft angesehen werden. 
W ist dem Normaldruck @ des rollenden Körpers gegen seine Unterlage 
Q 
direkt und dem Radius r desselben umgekehrt proportiond. W=y-—. 
2 ‘ 7 
do ist der Koeffiz. der rollenden Reibung. 
Ein Zylinder vom Radius r fängt auf einer gegen den Horizont um den 
/ 
hl 
Winkel « geneigten Ebene an zu rollen, wenn tang « = —- st. 
- Pr 
Das Moment, welches erforderlich ist, um einen Zylinder vom Radius r und 
Gewicht Q, Fig. 250, auf der horizontalen Ebene fort zu rollen ist = d @. Die 
Kraft P zur Fortbewegung der Last Q auf zwei zylindrischen Walzen vom Radius r 
Q 
e ; Ra 
und auf horizontaler Bahn ist: ? = B (d +). 
  
d& und d, bezw. Koeffizienten der rollenden Reibung für Last und Walzen bezw. 
Walzen und Bahn. 
e. Zapfen - Reibung. 
Ist D der Zapfendruck gegen die Lagerschale eines Tragzaptens (liegender 
Zapfen), f‘ der Koeffiz. der gleitenden Reibung zwischen Zapfen und Lagerschale, 
p der Zapfenhalbmesser, so ist das Moment W der Zapfenreibung, welches ein 
den Zapfen drehendes Kräftepaar Al zu überwinden hat: W=/' Dp (1) 
Diese Gleiche. ist durch Fig. 250a veranschaulicht. 
Für einen ringförmigen Stützzapfen, Fig. 25la., von den Halbmessern R 
i R r 
und reist: MID (- sE ) (2) 
a 
\ 
5 : ae ; se 
Für einen Stützzapfen mit kreisf. Endfläche, Fig. 231b: WV=f'D— 
Bei gewöhnlichen Zapfen in Keilnuthen-Lagern, Fig. 252a., und Stütz- 
zapfen mit kegelf. Endflächen, Fig. 252b, ist für /’ (genügend genau) in