Mechanik fester Körper. 
e. Fuhrwerke Zugkraft. Widerstands - Koeffizienten. 
Wenn an der Drehaxe des rollenden Körpers, wie bei Fuhrwerken, noch 
eine Masse 4 aufgehängt ist, Fig. 348, welche nur an der fortschreitenden 
Fig. 348. Bewegung desselben Theil nimmt, 
so ergiebt sich: 
a 
„ 
(M--m)g (sin u — =) — mg & 
r . 
p= = . ED 
aa a tm. 
Das Glied f’mg n zeigt den Einfluss 
  
an der Zapfenreibung. „ Zapfenhalbmesser; 
F' Zapfenreibungs-Koeffiz. 
Die Zugkraft Z, welche erforderlich ist, um einen Wagen gleich- 
  
RT Bi Eee i & h 
förmig bergan zu ziehen, ist: Z=(M-+m)yg (sin @-+ . +/f' my 2. 
\ 72 F ER 
Erfahrungs-Resultate über die Grösse der Zugkraft des Menschen 
und thierischer Motoren, sowie über Widerstands-Koeffizienten für 
Fuhrwerke auf geneigter Bahn finden sich weiterhin im „Anhang“. 
& Gleitende Bewegung eines rotirenden Körpers auf schiefer Ebene. 
Nee 2 h 
Gleiten findet statt, wenn tange > (1 + ) f ist. 
Se . . r ; 
Die gleitende Bewegung geht in eine rollende über, sobald die Geschw. 
der Berührungsstelle = 0 geworden ist. 
Fir. 349 Für die Endgeschw. des gleitenden 
  
  
De und die Anfangsgeschw. der rollenden 
EN Bewegung erhält man, Fig. 349: 
[ \ \ 
F I 288.) L ‚ tang « 
f ER \ Wo Vor sim ne = ou 
Wert og 143 M\ r 
ee m ——— ae (1) 
NH u ang « 
@, ist die anfängliche Umfangs-Geschw. der rotirenden Bewegung. Die Gleichg. (1) 
eilt ganz allgemein für positive und negative Werthe, sowohl der Anfangs-Geschw. 
und v, als auch des Neigungswinkels «. Letzterer ist als positiv oder negativ ein- 
zuführen, je nachdem die Anfangs-Geschw. bergab oder bergan gerichtet ist. 
Setzt man in Gleich. (1) tang« = (1 En oe 80. wird v= &, ü. I. die Be 
\ I 
wegung geht nie in eine rollende über. 
Setzt man tanga=/f, so wird v=w, d. h. der Körper bewegt sich 
gleichförmig bergab oder bergan, je nachdem v, positiv oder negativ ist. 
n. Schrauben- Bewegung. 
Ist © die Geschw. der Schraubenspindel in der Axenrichtung, ro die der 
Drehbewegung entsprechende Anfangs-Geschw., so ist das Steigungs-Verhältniss 
C z . . . . = > - 
tang«e = ——. Daraus ergiebt sich die lebendige Kraft Z der Bewegung: 
rw x 
0 ; i 
> (M - : er u M und x die bekannten Werthe der an der Drehung 
ang?«) 2 
N 
Theil nehmenden Massen vorstellen; x = 2 
77 
Die Beschleunigung p der Bewegung ist: p = — m 
u 
M-+ 2 
tang «tang («a — op) 
      
   
    
  
    
   
  
   
  
  
  
  
   
  
   
   
   
   
     
   
   
  
   
   
  
  
   
  
  
  
   
    
  
    
worin 
bedeute 
  
Masse 
Gesch 
— 92 
Bd y Ad 
Streck 
Wider 
2 
schlag