§ 26. Die Glieder der Störungsfunction. 
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6) r i 2 1 = 2 * cos ^ + e i Ei • cos (4* + £i — TC i) 
2 = — 00 
+ «2 Ci . cos (4> + ? 2 — tc 2 ) -f- e® D;.. cos 4» + e* Ei . cos 4> 
¿2 
+ G • 6 2 E\ • C0S (4* ?2 TC 1 + ^2) H ' ( ^l ' cos 4> 
+ • Gl • cos 4^ + H . i 2 . Gl . cos (4» + — Q 2 ) 
~h e \ Eh. • cos (»4 + 2 ^ — 2 tz x ) -f- e\ Ji . cos (4^ -j - 2 ? 2 2 tc 2 ) 
e 1 - e 2 Ki . cos (4* ?i — TC i H - ?2 TC 2) 
H—■£- • Li • cos (4> + Si + ? 2 — 2 ß x ) 
H—■ Ei . cos (4* ~f~ Ci H~ ?2 — 2Q 2 ) 
• Li . cos (4> + ?i + ? 2 — — ^2)]- 
Die Coefficienten Ai bis Li sind die in 3) angegebenen. Dagegen ist: 
Gi = — = ¿№-1 + n/j+i + nix). 
0 
Vermittelst 8) und 12) des vorigen Paragraphen wird endlich: 
Gi = \Uh-i. 
Damit ist die Störungsfunction bis zum zweiten Grade der Ex- 
centricitäten und Neigungen genau vollständig entwickelt. 
Wir werden im nächsten Paragraphen erkennen, dass diejenigen 
Glieder von r~^, welche von % x und ? 2 , also von der Zeit unabhängig 
sind, eine besonders wichtige Rolle spielen. Wir wollen sie in ein 
Glied, das sogenannte säculare Glied der Störungsfunction zu 
sammenziehen. Bezeichnen wir es mit I —— I > so wird: 
L r l2 J 
- 4 'v —4 7 »'+^ (2 h 
- (I-+ 4 - - 4 ^ cos (ß > - Ö5) ) ui ' • 
Die Coefficienten kann man zum Theil umformen. 
Zunächst giebt Formel 19), § 25, wenn man i = 0, s = 1, dann 
i — 1, s = 1 setzt: