Full text: Cours de mécanique céleste (Tome 2)

I 
Air пвямяш а ья* №■*<«.> «ж. с 
ИМ ¡т ИИИ 
98 CHAPITRE XVII. 
et l’on peut écrire encore, comme on le vérifie sans peine, 
(* = >, 2, 3 ). 
D’après les formules (22), on a donc 
d(m 
et par suite 
clt =*P - p H- 5 p . 
sp = p»; 
2^ 
йф 
«?* ’ 
plus exactement, il conviendra de prendre pour o ,3 la valeur de [ 3 2 
privée de son terme constant, si l’on effectue toutes les quadratures 
que nous allons rencontrer maintenant sans addition de constantes 
arbitraires nouvelles, en se contentant d’ajouter aux constantes 
primitives [ 3 ,, ¡ 3 2 ,. . . des accroissements oj 3 4 , oj 3 ,,. . . dont on dispo 
sera comme on a fait de [ 3 l5 ( 3 2 , .... 
Il vient ensuite pour la partie correspondante de ow 
0 tu = 2 [-Ф 1 ¡3 dt -+- cos^ -+■ v)/ p 2 ¡3 dt -+- p sin^ séccp ^ P 3 ¡3 dt j 
/ dY* Г dY* 
—— (a—2 P) dt 4 - p sin(|> séccp / -y- (a— 2 ¡ 3 ) dt. 
En se reportant au numéro précédent, la première ligne de cette 
expression s’écrit 
8ш 
= 6 J Bj ¡3 dt -b 2F J B'j ¡3 dt H- 2F J B 2 3 dt ; 
quant à la seconde, il est facile de lui donner une forme analogue. 
A cet effet, remarquons que l’on a (n° 81 ) 
cosd* -4- e = cos 2 œ 2' q Q, 7 e i( !8 , i sin *1 cos<p = '¡L'q ; 
faisons alors / 
H, 
puis 
I /Pq , QtfCOS 2 ?' 
2U1 
Pi 
M, 
II 
1 
Sb 
+ 2Н ? 
M 
Mi 
3 £ 
= ~ 4 Qï 
-b 2'Н 7 e-'w, 
w. 
M 2 = Z'q H,, e*«,
	        
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