LIVRE V. 
THEO 1UE DU MOUVEMENT DE ROTATION DE LA 
TERRE ET DE LA LUNE AUTOUR DE LEURS 
CENTRES DE GRAVITÉ. 
CHAPITRE XXVI. 
THÉORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION DE LA TERRE. 
Io 7 . Soit généralement un corps céleste de centre de gravité O, 
et de masse M 0 , assimilé à un corps solide; soient de plus A, B, C 
ses moments d'inertie par rapport aux axes principaux 0 £, Or,, Os, 
relatifs au point O. 
D’après le n° G, la fonction de forces \ qui définit l'action d’un 
autre corps de centre de gravité S et de masse M sur le mouvement 
du corps O autour de son centre de gravité sera (en supprimant les 
termes manifestement indépendants des paramètres qui fixent la 
position du corps O) 
Y = 
B — A 
•}. 
où l’on désigne par /le coefficient d'attraction, par r la distance OS, 
par a, ¡ 3 , y les cosinus des angles que fait OS avec les axes O ç, Or,, OÇ 
Reportons-nous ensuite au n° lo. Soient Ox , Oj', Oz {fl g- ci) des 
axes rectangulaires de directions fixes, orientés comme Oç, Or,, Ot, 
dans le sens direct; sur la sphère de centre O, soient G l’un des nœuds 
de çr, sur xj', et co l’inclinaison correspondante; si xG = G ç = es, 
les trois angles ©, 6, to fixent la position du corps O.