THEORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION DE LA TERRE. 35g 
du corps O sur les axes O;, Or,, OÇ, on a en outre 
A/> = /«. sin a si ri y, Bq == h sinacos/, Cî = /icos7, 
et ces quantités sont précisément les projections du vecteur h sur les 
mêmes axes. 
Enfin, les angles 3, w, qui fixent la position du corps, résultent 
des formules trigonométriques fournies par le triangle GIIK : 
sin en sin ( © — y ) = sin c sin U , 
sin W COS (cp / ) = cos £ sin 7 Si 11 £ COS 7 COS U, 
si n co sin ( et — 0 ) = si 11 7 s i n U , 
sinto COS(e^ — 6 ) = sin £ COS 7 -i- COS £ si II 7 COS U, 
COS CO = COS £ COS 7 — sin £ S i 11 7 COS U . 
Les équations (i) peuvent être transformées de diverses façons, 
présentant des avantages suivant les différents cas. 
i° Conservons /¿, e, 0 , et faisons 
V = U -+- / , 7 , = sill 7 sin 72 = sill 7 COS /. 
On trouve alors : 
à II 
àv ' 
àH cotj ç/tl 
àh + h ài 
coséc£ à\\ 
h à7’ 
coséc£ àW cot £ à\\ 
h àÔ h àv ’ 
cos 7 àli 7, cos 7 à\l 
h 07-2 ' h( i -h cos 7) àv 
COS 7 à\i 7-2 COS 7 à\\ 
~h 
avec