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so zeigte sich ebenfalls keine Abweichung der Ebene des 
schwingenden Pendels. 
G) Bei den unter 3 , 41 , 5 namhaft gemachten Erläuterun 
gen bediente man sich mit Erfolg eines metallenen Pendels mit 
linsenförmigem Gewicht q (Fig. 12, Taf. IV), welches an einem 
steifen Drahte qt aufgehangen war. Dasselbe konnte in jeden 
Punkt der Erde gebracht, um den Aufhängepunkt u in schwin 
gende Bewegung versetzt und mit der Hand am dem Knopfe v 
in derjenigen Schwingungs-Ebene erhalten werden, in welcher 
man dasselbe zu erhalten wünschte. Letzteres war dadurch 
möglich, dass das ganze Pendel mit seiner Aufhängung um die 
Yerticale tm drehbar war. 
Nach diesen Vorbereitungen suchte man nun theils auf 
dem demonstrativen, theils auf dem experimentalen Wege das 
Gesetz zu erörtern, 
„dass die Schwingungs-Ebene eines Pendels inner 
halb 24 Sternslunden von einer willkürlich auf dem 
„Horizont gezogenen geraden Linie 
a) auf jedem der Pole einen ganzen Kreis oder 360° 
abweichen müsse, dass 
b) auf dem Aequator gar keine Abweichung eintreten 
könne und 
c) der Betrag der Abweichung bei Orten zivischen dem 
Aequator und einem der Pole um so geringer 
ausfalle, je mehr man sich von dem Pole entferne 
d. h. je grösser die geographische Breite werde. 
Mit Benutzung der Taf. II, Fig. 3 abgebildeten Kugel war 
es leicht, durch Anwendung von sechs Horizonten, wie einer 
in Fig. 8, Taf. III abgebildet ist, zuerst den Hauptsatz zu 
zeigen, wie im Allgemeinen 
„die Abweichung der Schwingungs-Ebene von der 
„Grösse der geographischen Breite abhänge. 11 
Man brachte zu dem Ende 
«) zwei solcher Horizonte z. B. in den Parallelkreis von 
Köln (51°), aber in zwei etwa um 15° von einander 
abstehende Meridiane;