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Traité des orbites absolues.
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Première Partie. Livre III.
4G5
(2 4 ) j, ¿v(Q (0) ) = jA(i ,0,0
,0
> °)o,o^
+ (A( 3 .o ;
1 I :
> ® j o) 0> 0
(1)
A(l , 0,0,0 , o) lj0
X
+ $(.,*,
O,
* 5 o)o,o
( 0 X
+ M l >°,o»o,o) 0il )
r¡r¡ 2 } sin F
j (2)
+ 1A (0, i ,0
,0
J Oo.oÿ
+ /?/
O ) * )o,o
(2) v
(A(2 , I ,
I ,
0
0
0
yp
<1
1
/(2) (2) \ |
+ vA. (o, 3 , o, i, i ) 0>0 + A (o, i, o, o, i ) 0>1 ) 7 ]' ;i \ sin (F' -j- v — v')
( 2 )
+ A(l ,2,0,0,2) 0j0 VJYj' 2 sill (2F' F + 2(v y')).
Dans ces formules, F et F' désignent toujours les arguments diasté-
matiques des deux planètes.
Mais les termes que nous venons de trouver, soit dans l’expression
(22), soit dans les formules (23) et (24), ne sont pas encore au nombre
complet; c’est-à-dire: outre les termes mis en évidence, il y a encore des
— 1,0
termes du môme genre appartenant à la synechie Zv. En ne considérant
que les termes de cette synechie, nous aurons:
( 2 )
(2 2 —) N = ZZZZÍ— 0 V &(2r + I , 2F, r , F, o) lv ,Y r+,+2 Y 2r ' +2 ''
sin
( 2 )
+ 2XXZS(— l)"G(2r+ 2 , 21-'+ I , r, r-, l) lv ,V +2+ V r ' + 1+V
cos
X g - n [ 2 (¿r r) (tc T') (v — s) + (ô — w]
( 2 )
+ 2ZZZZ(— i) v Gl(2r + 3 , 2F + 2 , r, F, 2 ;), y5 f +3+ V r ' +2+2l/ .
cos
X Sin
; [ 3 (TT r) - 2 (/F - r) - (v - ®) + 2(ffl - ffi')]