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oder 4' 41", 1 in Bogen; der Abstand zwischen den Projec- 
tionen der Fäden, auf einer Wand die vom Augenglase 64,1 
engl. Zoll entfernt war; war — 4, 6 engl. Zoll; hier ist 
also tg | P c Q ^ P c Q — 2 0 3 ; mithin die 
64,1 
ta 2 0 3' 0'' 
Vergrösserung — beinahe — 52. 
* tg 0 0 2' 20", 5" 
Eine andere sehr bequeme Art die Vergrössertmg eines 
Fernrohrs zu bestimmen, hat H. B. Valz (Astr. Nachr. Bd. 
7. S. 204 j vorgesehlagen. Sein Verfahren bestellt darin, 
dass man das Fernrohr auf einen Gegenstand, von bekanntem 
Durchmesser richtet, und den Winkel misst, welchen die ent 
gegengesetzten Bandstrahlen des Gegenstandes, bei ihrem 
Austreten aus dem Fernrohre untereinander bilden. Die 
Sonne, deren Durchmesser immer bekannt ist, eignet sich, 
ihres grossen Glanzes wegen, ganz besonders zu solchen 
Bestimmungen. Es seien J und S" J die Strahlen, die 
von zwei diametral entgegengesetzten Rändern der Sonne 
Fig. 19.) auf die Mitte J des übjectives O O einfallen; 
F‘ F F‘\ eine Ebene die senkrecht zur optischen Achse 
des Fernrohrs steht und durch den gemeinschaftlichen Focus 
F des Objectivs 0 O und des Oculars A A geht; F‘ a b ' 
und F“ a b " die Richtungen der Randstrahlen beim Aus 
tritte aus dem Fernrohre; b' c 6" der Durchmesser des, ausser 
halb des Fernrohrs, gemessenen Sonnenbildes; c seine Mitte; 
ac die Entfernung dieses Bildes vom Oculare A A. Wenn die 
Linearlängen der Linien b‘ b " — 2.b' c und a c, gemessen 
werden, so lässt sich der Winkel b‘ a c nach der Formel 
tg b‘ a c — - — - berechnen; nun ist aber 6' a c = F' a F , 
a c 
und bekanntlich drückt das Verhältnis tg F / a F : tg F 1 J F 
die Vergrösserungskraft G des Fernrohrs aus; in unserem 
Falle aber ist der Winkel F / J F — S' J S; der schein 
bare Halbmesser der Sonne r= r; folglich G — tg F a F'