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Scheiner, Strahlung und Temperatur der Sonne. 
Es sei in einem Iiolilcylinder von absolut schwarzer, wärmeundurch- 
lässiger Umhüllung ein eben solcher Stempel S verschiebbar; derselbe 
berühre anfangs die Basis B des Cylinders, welche den Flächeninhalt 1 
und die Temperatur t 0 haben soll, und entferne sich von derselben (nach 
rechts von der Basis) bis zur Distanz a. Die ganze, in Form von 
Strahlung zwischen B und S vorhandene Wärme n ■ xp (t ü ), sowie die 
ganze zur Bewegung von S aufgewendete Wärme a • f(t 0 ) werde von B 
geliefert, in Arbeitsmass gemessen. Nun werde der Raum zwischen B 
und S durch einen zweiten Stempel E von B abgesperrt, so dass sein 
Zustand sich jetzt adiabatisch ändert, und der Stempel S, welcher wie 
die Mantelfläche des Cylinders nur verschwindend wenig Wärme ent 
halten soll, bewege sich noch um das Stück x weiter. Für diese Zu 
standsänderung ist dann 
Der Raum rechts von S und die ihn begrenzende Gegenfläche G des 
Cylinders sollen immer die schliesslich auch links entstehende Temperatur 
t gehabt haben. Alle rechts vom Stempel 8 sowohl durch Arbeitsleistung 
als auch durch Volumenverkleinerung gewonnene Wärme (a -j- x) [xp (t) 
-h f[t)'\ soll an der Gegenfläche G aufgenommen worden sein. Der 
Process ist umkehrbar; es ist also: 
Betrachtet man nun a, t 0 und c als constant, x und t als veränder 
lich und addirt zu der Gleichung beiderseits d[[a + x)f(t)\, so ergiebt 
sich mit Beachtung des Differentials der letzten Gleichung das Resultat: 
d[(a -f- x) ip[t)] = — f[t)dx . 
[a + x)\ip{t) 4- f[t)] _ a[ip(t,p + f(Q) 
= c . 
t 
t, 
oder: 
ip(t)dt +• f[t)dt = tdf(t) 
Da nun f(t) = —ip(t) ist, wie oben gefunden, so folgt: 
O 
| • dip[t) = |i p{t)dt. 
Die Integration ergiebt: 
ip[t) = c ■ t\ 
d. h. das Stefan’sche Gesetz.