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dq -f- 3 dp = 
fx d\v . 
b$> 
b 2 d 2 p ^ u 
——— = 3 p + sq Cos av j 
dW 2 1 ^ 1 Q* J 
Das Integral des ersten dieser Ausdrücke ist 
. fX Cos AV 
q + 2 p = 
1»" = 
, also ist auch der zvveyte 
b 2 d*i 
dw ! 
+ P = 
fl Cos AV 
6-0 
Integrirt man die letzte Gleichung nach Cap. \ 1 I 1 . 2., so 
hat man 
u=p, t -w, a= m 
B 
F ( b — 3 ) 
b 3 g- 
und A = C = ß = <y = o, 
älso auch 
( u ( b—s') \ av c av u (b — 2) 
bc' — ) Cos T- - 4 — Sin ,-+/ \ Cosav. 
b<^ 3 (b 2 — \y b * a b^b?*(b 2 — i) 
F (b — 2) 
Ist also bc' = rm 77 und c = 0 » so ist 
p = 
bf * (b 2 — 1) 
F ( b — 2 ) 
-——— Cos av . . . (1) 
b? 2 (b 2 — 1) v ' 
und diese Gleichung gibt sofort die Störung p des Radios Vec 
tors des Hauptplaneten, 
Substituirt man den gefundenen Werth von p in der Glei 
chung 
m Cos w 
q 4- 2 p =s —— , so hat man 
b^ ! 
(b — 2 b 3) 
q dt = 0 ~-~7rü Cos av . üav 
1 b a f 2 (b 2 — 1 ) 
dso auch die gesuchte Störung der Länge des Planeten 
, n 11 (b 2 — 2b + 3 ) Sin av , 
/qdt = üTZrTüT- ,a ♦ • * ( 3 ) 
b s £ 2 (b 2 — 1) 
L T m das Vorhergehende auf die Erde und ihren Mond anzuwen- 
dc