Betrachtet man von (Tor Gröfse R nur ihren nicht periodischen 
'1 'heil, und nennt man diesen letzten m' F, so ist, danach dem Vor 
hergehenden 10. die Grölse a invariabel ist, da =. o, also 
auch dlt ~ o und die Gleichungen (i) gehen in folgende über 
— am' n dt. v/i^e 2 , -/dFx ) 
i 
f dF\ 
+ 2a8 
Je = a N/ 1 c * . m'ndt . C -—^ 
e vdw/ 
dw = — a m/ n dt ■ V'— e* 
I Vde S 
00 
dp = — 
Jq = + 
a m'n dt 
•(£) 
\/i—e 2 ‘ 'dq> 
a m' n dt /dF\ 
\/i—-e^" * ' d i>' 
Auf diese Art sind also die sämmtlichen säkularen Störungen 
der Elemente der Planetenbahnen auf sehr einfache Ausdrücke 
zurückgebracht, die alle nur von den partiellen Diflferentialien 
derselben Gröise 11 oder F in Beziehung auf diese Elemente ge 
nommen , abhängen. 
S- >=. 
•Setzt man in den Gleichungen (b) des 2. statt n 2 die 
Gröfse Ar. so hat man 
.3 ’ 
dp __ m' 
^ = j (q'-q) B(1) - a< K a und — df = ^ (p / -i , ) b ' i; * a/ K a 
dq 
,(0 
Setzt man daher der Kürze wegenN = B 
4 
W r Ka 
. a a' = cp • — 5 so ist 
7 o m' 
dp m' . dq m' 
dt “ 0>' N Und - dt =Fa N (P '- P) 
und eben so für den anderen Planeten