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wo die Constante die Geschwindigkeit des Lichtes in der Ent 
fernung von der Schichte ausdrückt, in welcher die Wirkung 
der Schichte auf das Licht noch nicht angefangen hat, oder für 
welche t=o ist. Nennt man also c die Geschwindigkeit des Lich 
tes im leeren Raume, und v die Geschwindigkeit desselben an ir 
gend einem Punkte der Atmosphäre, so läfst sich die letzte Glei 
chung auch so darstellen 
wo das Integral /Pdy irgend eine Funktion der Dichte ? der 
Luft seyn wird, daher wir dieses Integral durch 2 kf vorstellen 
wollen, wo k eia noch zu bestimmender Faktor ist, so dafs man 
gente der Curve, welche das Licht in der Atmosphäre beschreibt. 
I)a sich bey allen Bewegungen, welche durch Centralkräfte ent 
stehen , die Geschwindigkeiten verkehrt, wie die Lothe aus dem 
Centralpunkte auf die Tangente der Bahn verhalten, (Kap. VII. 
§. 2) , so ist 
wo S eine Constante bezeichnet. Um diese Constante zu bestim 
men, sey z die scheinbare Zenithdistanz des Sternes, so ist, wenn 
der Lichtstrahl die Erde berührt, u = aSinz und q — 1 , wenn 
oder, wenn man den Halbmesser der Erde auch für die Einheit 
len jener Curve nnter einander bilden, so hat inan aus bekannten 
geometrischen Gründen 
c» +2/ Pdy 
v 3 c 9 -{- 1 \ k p. 
Sey u das Loth aus dem Mittelpunkte der Erde auf derTan- 
S 
s 
u 
- oder u — 
v 
V c3 + 4hf 
a den Halbmesser der Erde bezeichnet , und die Dichte der At 
mosphäre an der Oberfläche der Erde für die Einheit der Dich 
tigkeiten angenommen wird. Also ist auch S =.a Sin z. \/c s + t\ k 
der Entfernungen annimmt, S — Sin z. \/c 1 -f- 4 k , und daher die 
vorhergehende Gleichung 
Nennt man aber dr den Winkel, welchen zwey nächste Tangen- 
du 
dr =