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selbe brechende Mittel ein constantes Verhältnifs haben, und 
dafs dieses Verhältnifs gleich dem der beyden Geschwindigkei 
ten ist, welche der Strahl vor und nach der Brechung hat. Um 
dieses auf eine sehr einfache Art zu beweisen, sey wie zuvor c 
schwindigkeit desselben in irgend einem Funkte der Atmosphäre, 
die hier von gleicher Dichte angenommen wird. Zerlegt man die 
erste Geschwindigkeit c in zwey andere unter sich senkrechte, 
deren eine c' parallel mit der brechenden Fläche, und die an 
dere c /y auf dieser Fläche senkrecht ist, so hat man c' = c Sin» 
und c" = c Cos». Zerlegt man eben so die zweyte Geschwindig 
keit v in zwey andere, deren eine v< wieder mit der brechenden 
Fläche parallel, und die andere v u darauf senkrecht ist, so ist 
auch hier v‘ = v Sin 5 ' und v" = rCosS'. Da aber die Anziehung 
der brechenden Fläche blofs die auf diese Fläche senkrechte Ge 
schwindigkeit ändert, die mit dieser Fläche parallele Geschwin 
digkeit aber ungeändert läfst, so ist v' = c', oder wenn man die 
vorhergehenden Werthe dieser Gröfse substituirt, 
welche Gleichung den oben aufgestellten Satz enthält. Nach $. i 
ist aber auch v 3 — c 3 +4k also hat inan, wenn man der Kürze 
für jeden brechenden Körper durch Versuche bestimmt werden 
kann , 
durch welche Gleichung man daher den Werth des oben (§. 1) 
angenommenen F aktors k für jede brechende Fläche , deren 
Dichte $ und deren Brechungsyerhältnifs <* ist, bestimmen kann. 
Nach den Versuchen der Physiker ist das Verhältnifs des 
Sinus des Einfallswinkels zu dem Sinus des gebrochenen Win 
kels bey dem Uebergange des Lichtes aus dem leeren Räume in 
die atmosphärische Luft gleich w = 1.0002914, vorausgesetzt, 
dafs diese Luft eine Dichte habe , welche der Barometerhöbe 
von '28 Par. Zoll und der Temperatur von o° Therm. Reaumur 
entspricht. Dieses angenommen, gibt die letzte Gleichung 
die Geschwindigkeit des Lichtes im leeren Raume, und v dieGe- 
Sin S 
Sin 3 ' 
v 
c 
Sin 3 ' 
ь = — О 3 — О» 
4 ? 
=.(*>* — x = o.ooo 582 <). 
c s 
Nach 3 ist aber « = 
c