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Setzen wir diesen Werth, sowie den Werth für 0, wel 
cher aus der Gleichung a) sich crgicbt, in die Gleichung 5), 
so wird 
L = ~4~ !• 
Durch die Gleichung 
f' (r) tan v, x -f- 1 = 0 
werden also die absoluten Lichtpolc der Rotationsfläche be 
stimmt. 
Ferner wird der Gleichung ß) genügt, wenn 
f"(r) = 0 ö) 
ist. Diese Gleichung liefert in Verbindung mit «) punkt 
förmige Isophoten, deren Beleuchtungsintensität von der 
Gestalt der beleuchteten Fläche abhängig ist. Diese isolir- 
ten Punkte existiren nur dann auf der Rotationsfläche, wenn 
die Meridiancurve derselben Wendepunkte besitzt, und liegen 
demnach auch stets auf den Parallelkreisen, welche durch 
diese Wendepunkte bei der Rotation der Meridiancurve er 
zeugt werden. Wir wollen in der Folge die Punkte dieser 
punktförmigen Isophoten die relativen Lichtpolc nennen, 
und unter Lichtpole, wenn nichts besonders erwähnt wird, 
stets die absoluten Lichtpolc verstehen. 
3. Setzen wir L — sin v x , so ergiebt sich aus 5) 
f'[r) [/» (1 — cot 2 v x cos 2 0) -f- 2 cot v x cos 0] = 0 . f) 
Diese Gleichung liefert in der xy-Ebene die Projection der 
lsophote derjenigen Bcleuchtungsintcnsität, welche auf der 
xy-Ebene auftritt. Diese lsophote ist in dem Isophoten- 
system 5) der zehntheiligen Intensitätsscala nur dann ent 
halten, wenn ein Werth der Intensitätenreihe (Seite 100) gleich 
sin v x ist. Die speciellen Betrachtungen werden zeigen, dass 
wir im Allgemeinen nach der Gestalt dieser durch Glei 
chung s) bestimmten lsophote oft die Gestalt des ganzen 
Isophotensystems beurtheilen können, und daher wollen wir 
sie die Typusisophote der Rotationsflächen nennen. 
Die Gleichung e) zerfällt in die beiden Gleichungen 
/' (r) (I — cot 2 v x cos 2 0) -{- 2cotv. r cos 0 = 0 . £) 
/>) = 0 tj)