eines Fläehcnolementes e beziehungsweise die Winkel A,, A„ 
bilden und die Intensitäten el x —i { , cl 2 = i 2 besitzen, so 
ist die Intensität des senkrechten oder zur Normale en pa 
rallelen Lichtbtindels, welcher auf e dieselbe Beleuchtung 
hervorbringt, die durch die Lichtbündel /, und / 2 gemein 
schaftlich erzeugt wird, gleich * 
i { cos A, -j- i 2 cos A 2 . 
Construiren wir aus/,e und l 2 e das Parallelogramm //,<?/., 
und projiciren den Endpunkt / senkrecht auf die Normale 
en nach p, so ist 
pe — i l cos A, -f- i 2 cos A 2 . 
Bezeichnen wir durch A den Winkel, welchen die Diagonale 
el = i des Parallélogrammes mit der Normale en bildet, 
dann ist auch 
pe — i cos A, 
und somit 
i cos A == /, cos A, -f- i 2 cos A 2 . 
Wenn wir nun jedem der beiden von den Lichtbündeln 
/, und l 2 nicht beleuchteten Flächentheile a l cb l a 2 und a 2 cb 2 b i 
einen der Intensität /, und i 2 entsprechenden dunkelen Grund 
ton geben, so folgen aus dieser Gleichung die Sätze: 
Die gemeinschaftliche Wirkung zweier Licht- 
b ü n d e 1 kann durch die Wirkung eines einzigen 
resultirenden Lichtbündels ersetzt werden. 
Wenn man auf die Richtungen zweier Lichtbün 
del vom Durchschnitt aus die entsprechenden 
Intensitäten abträgt, so stellt die Diagonale des 
Parallelogramms, welches durch diese Linien 
bestimmt ist, sowohl die Grösse der Intensität 
als auch die Richtung des resultirenden Licht- 
bündels dar. 
Das in diesen Sätzen enthaltene Gesetz w r ollen wir das 
Parallelogramm der Lichtstrahlen oder kurz das 
Strahlenparallelogramm nennen. 
4. Ebenso wie man in der Statik mittelst des Kräfte 
parallelogramms die Grösse und Richtung der Resultirenden 
mehrerer Kräfte construirt, kann man auch hier mittelst des