Seine Entfernung A"u = d von dein Oculare ergibt sich, wenn 
man, der vorausgehenden Betrachtung gemäss, den optischen Mittel 
punkt m des Objectivs als leuchtenden Punkt ansieht und in die 
dioptrische Hauptformel (Nr. 24) für die Brennweite f die Brenn 
weite f' des Oculars, für a die Entfernung des Punkts rn vom 
Ocular = f -f- f' und für a, die gesuchte Entfernung d des Auges 
einsetzt. Dadurch erhält man 
f -4- f' 
d = —-T_L_ . f' (35) 
oder nahehin cl = f', was andeutet, dass man bei dem einfachen 
astronomischen Fernrohre das Auge um die Brennweite 
des Oculars vor dieses halten soll, wenn man den abgebil 
deten Gegenstand in möglichster Ausdehnung und Helligkeit über 
sehen will. 
§. 55. 
Farbenabweichung. 
Ein Fernrohr, dessen Objectiv bloss aus einer einzigen Convex 
linse besteht, leidet an zwei Uebelständen, welche in der Optik mit 
den Namen Kugelabweichung (sphärische Aberration) und Farben 
abweichung (chromatische Aberration) bezeichnet werden. Von der 
Kugelabweichung war bereits in §. 48 kurz die Rede, und mit der 
Farbenabweichung hat es folgende Bewandtniss. 
Das weisse Licht wird in Folge der Brechung durch die Linse 
in verschiedenartig gefärbte Strahlen zerlegt, von denen jeder 
sein eigenes Brechungsvermögen besitzt. Die stärkste Brechbarkeit 
besitzen die violetten und die geringste die rothen Strahlen-, zwischen 
diesen liegen die blau, grün, gelb und orange gefärbten Strahlen. 
Wegen des ungleichen Brechungsverhältnisses der farbigen Strahlen 
entsteht in dem Brennraume der Linse eine Reihe von Farbenbil 
dern, wovon das violette dem Glase zunächst liegt, das rothe aber 
am weitesten entfernt ist. Zwischen diesen befindet sich das gelbe 
Bild, welches wegen seiner grösseren Lichtstärke vorzugsweise be 
trachtet wird. 
Figur 42 gibt hiervon eine Anschauung. Es sey p ein in der 
Axe gelegener leuchtender Punkt und ps, ps' seyen zwei in gleichen 
Abständen von der Axe einfallende Strahlen, so dass sic sich, wenn 
keine Zerstreuung des Lichts in Farben stattfände, in einem Punkte