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reiner Luft sehen wir somit einen und denselben Gegenstand in sela- 
verschiedenen Abständen vom Auge gleich hell. 
Alle äusseren Gegenstände, die wir anschauen, füllen, weil sie 
nach allen Richtungen strahlen, die ganze Pupille mit Licht aus, 
und da sich deren Grösse unter gewöhnlichen Umständen fast gar 
nicht ändert, so kann man für die Betrachtung jener Gegenstände 
auch die Grösse p als unveränderlich und folglich die Helligkeit 
als bloss von der Intensität i abhängig ansehen. Wenn wir dagegen, 
wie es bei Fernrohren der Fall ist, nur Bilder äusserer Gegenstände 
betrachten, so kann es kommen, dass nicht mehr die ganze Pupille mit 
Licht von diesen Bildern ausgefüllt wird, sondern nur ein Theil p' der 
selben. In diesem Falle erhält man aus der letzten Gleichung die 
Helligkeit h, wenn man p' für p setzt; denn wenn nur die Fläche 
p' der Pupille Licht empfängt, so ist das mit einer Zusammenziehung 
der Pupille auf die Grösse p' gleich bedeutend. Wir müssen dem 
nach die Helligkeit, welche das blosse Auge gibt, oder die natür 
liche Helligkeit, von der Helligkeit eines optischen Instruments, 
z. B. eines Fernrohrs, unterscheiden. Die natürliche Helligkeit ist 
stets durch den Ausdruck (40) gegeben, die des Fernrohrs aber wird 
in den folgenden Paragraphen zugleich mit der Grösse des Gesichts 
feldes bestimmt. 
§• 59. 
Helligkeit der Linsenbilder. 
Stellt in Fig. 40 die Linie AB einen leuchtenden Gegenstand 
vor, welcher von der Linse CD nun mehr als deren Brennweite 
Fig. 46. 
entfernt ist, so gehen von den Punkten A, B, q die Lichtkegel 
ACD, BCI), qCD zur Linse und hinter dieser entstehen die Licht 
kegel CA,D, CB,D, Cq,D, welche in der Linie A, B, die Bilder 
A,, B t , q, der leuchtenden Punkte A, B. q darstellen. Vernach 
lässigt man den Lichtverlust, welcher durch die Brechung in der