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geht aus einem von Winkler (in Crelle’s Journal der Mathematik 
Bd. 50. S. 36) berechneten Beispiele hervor, nach welchem für 
s = 5880, m 4, log r = 6,804 1294, 
z = 73°47'35 // , log m = — 7,170 6609, 
k = 0,07 log n = — 6,835 6465, 
die strengen Formeln (374) und (375) die Höhe 
h = 17U, m 392 
und die Näherungsformeln (376) und (377) 
s cot z = 1708, m 630 
m s‘ 2 = 2,334 
n (s cot z)' 2 = 0,426 , 
~1T= 1711, m 390 
liefern. 
Vernachlässigt man den Einfluss der Erdkrümmung, d. h. sieht 
man das in Fig. 387 enthaltene Dreieck ABH als ein bei H recht 
winkeliges und folglich den Centriwinkel C als null an, so wird 
nach Gl (374) die Höhe 
h = s cot (z -f- p); (378) 
und darf man auch, wegen des unbedeutenden Horizontalabstandes 
s, die Refraction p ausser Acht lassen, so erhält man 
h = s cot z = s tg A-, (379) 
wobei A den Höhenwinkel der Linie AB vorstellt. Vernachlässigt 
man bloss die Refraction, aber nicht die Erdkrümmung, so liefern 
die Gleichungen (374) und (375) 
h = s — S — Z ~ ' /2 (380) 
sin (z + C) 
und aus Gl (376) folgt für diesen Fall der Näherungsausdruck: 
l, = scotz + + . . . (381) 
2) Mittels gegenseitiger und gleichzeitiger Zenith- 
winkel. 
Unter dieser Bedingung kann der Refractionswinkel p oder 
dessen Werth kC aus den Gleichungen eliminirt werden, indem 
man nach Gl (358), in welcher z, den scheinbaren Zenithwinkel von 
BA in B vorstellt, 
2p = 2kC = 180° + C — z — z, 
setzt. Hierdurch wird alsdann