von Seite 61 in Anwendung kommen würde. Ich unterlasse dies nur deshalb, weil mir 
nicht bekannt ist, dass ein solcher Fall bis jetzt behandelt wäre, und also ein Yergleich mit 
anderweitig abgeleiteten Resultaten nicht angestellt werden kann*). Ich beschränke mich 
also darauf, anzudeuten, dass wir im Allgemeinen in dem Maasse, wie das Oscil- 
lationstheorem versagt, unsere Zuflucht zu unendlich grossen Zahlen von 
Oscillationen im angegebenen Segmente nehmen müssen, wodurch wir auf 
Integraldarstellungen kommen, welche denjenigen von Fourier und Herrn 
Mehler ähnlich sind. 
Hierauf, sowie auf die anderen in diesem und dem letzten Paragraphen nur flüchtig 
berührten Punkte, hoffe ich demnächst in viel ausführlicherer Weise eingehen zu können, 
wobei sich heraussteilen wird, dass sogar in den wiederholt bearbeiteten Gebieten der Ku 
gelfunktionen und B e s s e 1 sehen Funktionen noch Manches durch unsere Methoden zu finden 
übrig bleibt. 
*) Wohl aber würden wir viele in der Literatur behandelte Fälle heranziehen können (den Fall 
des Rotationscylinders und der Vollkugel z. B.), welche zur Erläuterung der auf S. 61 beigefügten ersten 
»Bemerkung« geeignet wären.