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C. Cranz. IY 21. Balistique extérieure. E. Voilier. 
une approximation toujours suffisante, les équations du mouvement, 
au moyen d’un choix différent d’inconnues et de variables, choix qui 
a depuis été adopté sauf de légères modifications dans la plupart des 
mémoires traitant de la question. 
En 1882, N. V.Maievskij reprit la question en appliquant la méthode 
de M. de Sparre et en introduisant des fonctions de la vitesse u ana 
logues à celles de F. Siacci. 
Ces formules supposent que l’angle de l’axe du projectile avec 
la trajectoire reste très petit et que la vitesse initiale est considérable. 
En désignant alors par M(u) et B(ii) deux fonctions analogues aux 
fonctions J(u) et A(u) déjà employées, la formule de la dérivation 
est la suivante: 
(1) . = HVc'x {-1WJ)] sec 3 y. 
Dans cette formule 
te 1 ?» 
où 
li est le rayon de giration du projectile autour de son axe de 
figure, exprimé en demi-calibre; 
if est un facteur spécifique, dépendant à la fois de la longueur L 
du projectile en calibres et de l’exposant moyen n qu’il faudrait ad 
mettre pour la vitesse si l’on mettait la résistance de l’air sous une 
forme hv n dans la trajectoire considérée (voir p. 3). 
(On peut admettre n — si v reste supérieur à 400 mètres, n = 2 
si v inférieur à 500 mètres est supérieur à 400 mètres, n — 3 si v 
s’abaisse au-dessous: cette évaluation est suffisante dans le problème 
actuel). 
rj est l’inclinaison finale des rayures. 
Les fonctions M et B sont définies par les relations 
«O 
w o 
P. Laurent 111 ) a calculé une table de la fonction secondaire de 
dérivation, qu’il désigne par A (ce) et qui facilite les applications 
numériques, car l’équation (1) se transforme en 
z — Ac' 2 A (a) sec 3 <p, 
171) Revue d’artillerie 48 (1896), p. 465/9.