AD MENSURAM ABSOLUTAM REVOCATA. 
103 
tum magnetismi liberi primae acus 2ae per m denotamus, quum constet esse 
2 be = 0 : pars ipsius ^ e termino primo ipsius Q redundans erit = — mTsinu. 
Statuendo brevitatis caussa: 
k = acos^-j-b sinc[;-f-^.cos((j;— U)-\-B sin(<p— U)— acos(cp—u)— fe sin(<p — u) 
l = (ct sin — b cos d>-\-A sin((J» — U) — B cos (<[* — U) — a sin(^ — u)-\-h cos(^ — u])' 
+ {C-cf 
erit rr — (J2 + k) 2 -f-1. 
Quum in experimentis utilibus R dimensionibus utriusque acus multo ma 
ior esse debeat, quantitas ~ in seriem valde convergentem 
[n — \)kfi-"+ l)Br {n +' ] 
— ( + („» _ n ) k 3 —f (n n — 1) k l) jH”+ 2 ' + etc. 
evolvitur, cuius lex, si operae pretium esset, facile assignaretur. Singuli ter 
mini aggregati 2-^ 1} post substitutionem valorum quantitatum k, l prodeuntes 
implicabunt factorem talem 
'LeEa y ‘№c i A K 'BV-' C s ’ 
qui aequivalet producto e factoribus 2 ea L c 1 , 2 JE'ApBP'C'* a statu magnetico 
primae et secundae acus resp. pendentibus. Quae hoc respectu generaliter sta 
bilire licet, restringuntur ad aequationes 
2e = 0, 2ca = m, 'Leh = 0, 2?c = 0, 2JE = 0, 2JEL1 = M, 2JEB = 0. 2JEC = 0 
ubi per M denotamus momentum magnetismi liberi secundae acus. In casu spe 
ciali, ubi acus prioris figura magnetismique distributio est symmetrica iuxta lon 
gitudinem, puta ut bina semper elementa sibi respondeant, pro quibus a et e 
habeant valores oppositos, b et c aequales, centro cum puncto h coincidente, 
semper erit 'Lea k b^c ) — 0 pro valore pari numeri A-j-g-f-v, et similia valent 
de secunda acu, si figura magnetismique distributio respectu puncti H symme 
trica est. Generaliter itaque evanescent in aggregato 2 coefficientes potesta 
tum R-( n ~ 1J et R~ n \ in casu speciali, ubi utraque acus symmetrica magnetis- 
moque symmetrice imbuta est, simulque centrum prioris, h et K, nec non cen 
trum posterioris et H coincidunt, evanescent etiam coefficientes potestatum 
R~(»+ 2 ;, JR—( w + 4 ) ? etc., qui, quoties conditiones illae proxime locum ha-