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STÖRUNGEN DER PALLAS. EXPOSITION D’UNE NOUVELLE METHODE ETC. 
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9. 
Supposons que les perturbations ajoutent aux équations fondamentales 
les quantités E, y], £, de sorte que nous ayons 
ddic . mx , f- 
~~ i ^ i ^ 
= % i ^ i T 
dd2 - mz 
di 2 ■ r 3 
+ 4* 
On voit, que E, yj, £, sont les forces résultantes de la décomposition de 
toutes celles, qui troublent le mouvement relatif de la planète par rapport 
au soleil, suivant des directions opposées à celles des trois axes. On peut 
aussi imaginer ces forces réunies en une seule, dont l’intensité soit = x et la 
direction parallèle à un rayon de notre sphère mené du centre vers le point 
de la surface Q. On aura donc 
S = — x cos XQ 
T} = — i cos Y Q 
4 = — x cos ZQ. 
Il peut être utile d’introduire au lieu des forces E, vj, £ celles qui naissent 
de la décomposition de x suivant trois autres directions perpendiculaires entre 
elles. Supposons d’abord que la première agisse perpendiculairement au plan 
de Forbite osculatrice, la seconde dans la direction du rayon vecteur, et par 
conséquent la troisième perpendiculairement au rayon vecteur dans le plan de 
l’orbite, ou plus exactement, que ces trois résultantes agissent parallèlement 
aux trois rayons de la sphère menés vers les points M, L, A, de sorte qu’elles 
deviennent 
X cos MQ — — E cos X M — y] cos YM — £, cos Z M 
X cos XQ =—Ecos XL — Y] cos YL—£ cos ZL 
Xcos A Q =—E cos XA —y] cos FA—£ cos FA. 
Ainsi la première sera 
-f- JBt] -(- 
\J mp