STÖRUNGEN DER PALLAS. EXPOSITION ü’uNE NOUVELLE METHODE ETC. 
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les forces Ç, tj, £ sont exprimées par les différentielles partielles 
Ainsi d - a sera la différentielle de mQ en regardant comme constantes des 
quantités qui se rapportent à la planète perturbante. Maintenant il est clair 
que Q est une fonction périodique de L et de L'; en la développant donc 
en termes de la forme k cos (i Li r L') et ksm[iL-\-i'L'), sa différentielle 
prise en traitant L’ comme constant ne contiendra aucun terme indépendant 
de L. Et comme on a 
d(M + 8«) = -f\/»n.(a + 8a) _l d(<i + 8a) = i\J 
on aura, en n’ayant égard qu’aux termes du premier ordre, 
d(«4-8») = 3—— *dQ, 
la différentielle dQ prise relativement à L, d’où il s’ensuit que la variation 
d(w + ^w) a la forme indiquée ci-dessus. 
En supposant que n est la constante introduite par l’intégration de 
d(n + 8w), il est clair que ce qui répond au mouvement moyen, c. à d. l’inté 
grale fndt sera composée 
1) de termes périodiques 
2) d’un terme proportionnel au tems, = nt 
3) d’une partie constante. 
En réunissant donc ce mouvement moyen à ! époque variable, qui elle- 
même sera aussi composée 
1) de termes périodiques 
2) d’une variation séculaire que nous désignerons par ei 
3) d’une partie constante, 
la longitude moyenne aura la forme L -{- (ñ -{- i) t -f- P, P désignant les parties 
périodiques. 
De cette manière il nous reste six termes constans, que nous nommeions 
les valeurs moyennes des élémens. En les réunissant avec les parties perio- 
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