THEORIE DER BEWEGUNG DES MONDES, 
nn B 3 dît 2 \ 
627 
1-f- B a dv 2 
B 3 du 2 
+ +f»» —4ee)sin(2Æ; —X) —|-fmsm(2i;H-X) 
— \n[l —-f-n) sinX + |-w»siii(4J5 —X) 
-f- 2wesin (2 E-\-M—X) — 2 ne sin [2 E — M— X) 
— f m sin (X -|- a) + f ws sin (X — d) 
— 2 £ sin (2 E — X -j- a) -f- 2 £ sin (2 E — X — d) 
— -J- £ £ sin (2 E — X -|— 2 dj — £ £ sin (2 E — X— 2a)j, 
Ferner ist 
B 3 
B 3 
— 1 —-§- £ £—3 £ COS ü -j - y £ £ OOS 2 (X 
und 
dît 2 
= \ -\-2ee J \-deQ,osM-\-heecos2M—^nnc,os2E J r ^-neo,os{2E—M) J r ggcos2'k\ 
1B 
dv 
folglich 
B 3 dît 2 
~E? Uv 2 
11 
= 1 -f- 2ee -f- -f-ee-1- 4^cosM-|- 5eecos 2 M ^-nn cos 2 E 
-f-~ne cos (2 E — M)-\-gg cos 2 X — 3 £ cos a -f f ££ cos 2 a 
also die Gleichung 
dd0 
di; 2 
+f 
e|i +f 
1 + f* 
l + f* 
g{ 1 + 2ßß-j-f£s) X 
— 6 e£ cos — 6 es. cos [M — a) ; 
1 -j-200 + i ee)l 
sin 
sin 
2E-1 
— 1 + + 4££ 
X —j - 0, 
— fe-t- Aä£ 
2Æ + X 
25 
—nn — igg 
X — a 
— f e + fM* 8 
X 
— f n — Unn — igg 
'k-\~2a 
+ f££ 
4 JS — X 
, 25 
+ -g-WW 
X — 2 a 
+ f££ 
2 JEJ -f- ili— X 
1 11 
— 2 
2 JS — X-f- a 
— — ttt W£ 
2 E — M—l 
— 2 <? — 5ae 
2 E — X— a 
+ f£ —tVW£ 
2E — Üf+X 
+ T ne 
2E— X+2a 
0 
79 * 
m 
19