THEORIE DER BEWEGUNG DES MONDES.
635
sin
sin
2jE + M— a
— 1 es
2jE -fa — 2 X •
\99*
2E-M-\-a
es
2E — a— 2 X
~l99*
2E— M—a
— 1 es
a
0
M
15
-r ne
4
~2E -j- 2M-fa
fees
2JE+2X
2 E — 2\
\99 — ±ngg
1^ + iW
2E — 2M—a
35
r-
4
Folglich gibt die Integration
lo 8PP dü = lo 8 ÄJ r
COS
cos
2 E
— fnn — fr? — frf — | nnee-f wwss
2E-fM-fa
— fnnes
iE
ffrc 4
2E + M—a
f nnes
E
— fnnl — f w 3 7
2E — M-fa
— fnnes
3 JE
— fnnl — frfl
2E — M—a
21
ywwee
2-E+M
-nne-ffrfe
M
45 3
2 E — M
— 'ènne— 9w 3 e
2E -j- 2X
— i\nngg
2E + 2M
—\fnnee
2 E— 2\
fW-iV
nngg
2E—2M
15 , 159
-g-nee f--^-nnee
2E-2\-fa
fnggs
iE-M
15 3
2 E — 2\ — a
— % n 99*
2E-fa
— fnns — -fw n3 *
a
0
2E — a
^-nns-fffn 3 s
2 E— 2 M-fa
15 -
-x- nees
O
2E-f2a
0
2E — 2M—a
35
—ynees
2 JE — 2 a
51
5- nnss
o
Hieraus folgt sogleich der Werth von ^ 4 -^r’ welchen wir in der ersten
Gleichung zu substituiren haben; er ist nemlich
= A{ 1 + Aequatt. praecc. dupl. -f- + tV n * cos4 -®)*
Ferner findet sich leicht aus der oben gefundenen Formel für 6:
80*