I IO
Thermochemie.
T die Temperatur des Reservoirs in diesem Augenblick,
so ist die entsprechende Entropieänderung des Reservoirs
nach § 139:
dQ
— T >
und es gilt für die gesammte Entropieänderung die Be
dingung:
Die CLAUsius’sche Form des zweiten Hauptsatzes,
Nach dem ersten Hauptsatz (§ 51) ist ferner, wenn
U die Energie des Systems, d W die in einem Zeitelement
geleistete äussere Arbeit bezeichnet:
dW
dQ = dU+ -j-,
also durch Integration, da Anfangszustand und Endzustand
des Systems identisch sind, die ganze geleistete Arbeit:
j dlV=AjdQ.
144. Wir wollen nun den speciellen Fall betrachten,
dass der beschriebene Kreisprocess aus lauter thermo
dynamisch-chemischen Gleichgewichtszuständen besteht,
mit der näheren Bestimmung, dass sowohl die Tempera
tur als auch der Druck in jedem Augenblick allen Theilen
des Systems gemeinsam ist. Dann ist auch die Tempe
ratur eines Wärmereservoirs in dem Augenblick, wo es
in Function tritt, gleich der Temperatur des Systems, und
die in einem Zeitelement geleistete äussere Arbeit ist:
dW = pdV,
wenn V das gesammte Volumen des Systems bezeichnet.
Da jetzt der Process reversibel ist, so ergiebt sich aus
oder durch Substitution des Werthes von dQ aus dem
selben §: