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Sechzehnte Vorlesung. 
Hieraus folgt: 
£i' = ^ ( 2 cos2 Y 5 - j/Z^T 2 sin &' cos , 
V= ^ !|_ 2 :„ >2 ( 2 cos 2 y V ~~ V h2 ~ V 2 sin &' cos (cp + ß)) , 
Si ,== Si + m< ;- w?2 (2 cos 2 y g - //Ä 2 - g 2 sin cos (cp + y)) . 
Es hängen hiernach die geänderten Geschwindigkeiten £/, rjß, g t ' ab 
von |j, £ t und | 2 , rj 2 , g 2 (nämlich von £, rj, g) und von 9 
und ¿> 0 .*) You (dem Anfangswerthe von d) hängen sie nicht ab; 
sein Werth bedingt aber den Augenblick des Zusammenstosses; dieser 
findet statt zur Zeit**) 
1 h ’ 
In dem Zeitelement von t bis tdt werden also die Geschwindig- 
keitscomponenten £,, r] n g, übergehen in jene rjß, g/, falls in 
dem Raume, in dem a 0 von hi bis ht -j- ^r/, ¿ 0 von b Q bis b 0 -f db 0 , 
cp von cp bis y> dcp wächst,***) ein Molekül liegt, dessen’Geschwin 
digkeiten £ 2 , rj 2 , g 2 sind. Dieser Raumf) hat das Volumen 
h dt b 0 db 0 dcp. 
§ 9. 
Wir stellen uns nun der Reihe nach die Moleküle in der von 
vorneherein gewählten Volumeneinheit vor, deren Geschwindigkeiten 
dem Gebiete d% l} d7j ]} dt, x angehören; ihre Zahl ist bei der gewählten 
Bezeichnung 
f\(£1 > V\ i £1) d^a\’ 
Wir betrachten jedes von diesen Molekülen als das Molekül 1 und 
sehen zu, ob in dem entsprechenden Raume 
h dt b 0 dby dcp 
ein Molekül 2 vorhanden ist, dessen Geschwindigkeiten in dem Ge 
biete d% 2 , drj 2 , dt, 2 liegen. Die Wahrscheinlichkeit, dass ein solches 
Molekül vorhanden ist, ist für jeden einzelnen Fall ff) 
*) Denn {K ist nach S. 181 durch b 0 und h bestimmt, wobei h?—rß 
und ß und y sind durch die Gleichungen S. 183 gegeben. D. H. 
**) Da a 0 unendlich gross ist im Verhältniss zum Radius einer Wirkungs 
sphäre und auch im Verhältniss zu b 0 . D. H. 
***) zur Zeit t = 0. D. H. 
f) Ein unendlich kleines rechtwinkliges Parallelepiped, dessen Kanten 
hdt, db 0 und b 0 dcp sind. D. H. 
ff) Die Functionen f sind in diesem und in dem vorigen Ausdruck mit ver 
schiedenen Indices versehen, um den Fall mit zu umfassen, dass die zusammen-