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Sechste Vorlesung. 
dieser Gleichungen aus Versuchen*) zu ermitteln gesucht, bei denen 
die Temperaturänderuug gemessen wurde, die eine Gasmasse erfuhr, 
wenn sie plötzlich zusammengedrückt oder ausgedehnt wurde. Solche 
Versuche sind schwierig, weil sie so angeordnet sein müssen, dass 
die Wärmemenge zu vernachlässigen ist, die die Luftmasse während 
der Dichtigkeitsänderung an die Gefässwände abgiebt oder von ihnen 
aufnimmt. Mit Anwendung aller möglichen Vorsichtsmassregeln fand 
Röntgen für trockene atmosphärische Luft y = 1,405. 
§ io. 
Ein indirecter Weg zur Bestimmung von y, der manche Vor 
theile bietet, beruht darauf, dass die Schallgesclnvindigkeit in einem 
Gase von dem Werthe von y abhängig ist. 
Ist g die Dichtigkeit, p der Druck in einem Gase, so ist, wie 
in der Hydrodynamik gelehrt wird,**) das Quadrat der Fortpflanzungs 
geschwindigkeit einer unendlich kleinen Bewegung 
, dp 
co 2 = • 
d ft 
Beim Schalle wechseln die verschiedenen Dichtigkeiten so schnell, 
dass die Wärme, die durch Verdichtung erregt oder durch Ver 
dünnung verbraucht ist, nicht merklich an die Umgebung abgegeben 
oder von ihr ersetzt wird; es ist also die Beziehung zwischen p und 
g als die adiabatische anzunehmen. Da 
so ist also 
also 
oder 
log p — y log g = const, 
d a 
= y 
yvp. 
(Bei sehr langsamen Schwingungen würde r=const, d.h. -- 
also 
• const, 
sein.) 
Ist co die Geschwindigkeit des Schalles, so ist also 
Oj2 = y PIT, 
Nach Moll und van Beck***) ist für trockene atmosphärische Luft 
*) Unter Anderen Röntgen, Pogg. Ann. 141, p. 552, 1870 und 148, p. 580. 
1873. 
**) Kirchhoff, Mechanik, 23. Vorlesung, § 1. 
***) Schröder van der Kolk, Pogg. Ann. 124. p. 453. 1865.