Theorie der Elektrizität: Einführung in die Maxwellsche Theorie der Elektrizität

Abraham, Max; Föppl, August

Bibliographic data

Multivolume work

Persistent identifier:: 1032409118

Author:: Abraham, Max

Title:: Theorie der Elektrizität

Year of publication:: 1904

Place of publication:: Leipzig; Berlin

Publisher of the original:: Druck und Verlag von B. G. Teubner

Identifier (digital):: 1032409118

Language:: German

Additional Notes:: Bände 1-2 in mehreren Auflagen erschienen von 1904-1933

Document type:: Multivolume work

Volume

Persistent identifier:: 103241474X

Author:: Föppl, August

Title:: Einführung in die Maxwellsche Theorie der Elektrizität

Sub title:: mit einem einleitenden Abschnitte über das Rechnen mit Vektorgrößen in der Physik : mit 11 Figuren im Text

Scope:: XVIII, 443 Seiten

Edition title:: Zweite, vollständig umgearbeitete Auflage

DOI:: 10.14463/GBV:103241474X

Year of publication:: 1904

Place of publication:: Leipzig

Publisher of the original:: Druck und Verlag von B. G. Teubner

Identifier (digital):: 103241474X

Illustration:: Diagramme

Signature of the source:: Phys. 4(1),2

Language:: German

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Editor:: Abraham, Max

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2018

Document type:: Volume

Collection:: Physics

Chapter

Title:: Vierter Abschnitt. Weiterer Ausbau der Theorie.

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

Vierter Abschnitt. Weiterer Aushau der Theorie. Erstes Kapitel. Die ferromagnetischen Körper. § 79. Die magnetische Hysteresis. Wir haben bereits im Eingänge des vorigen Abschnittes (§ 54) auf die Sonderstellung hingewiesen, welche die ferro magnetischen Körper einnehmen. In ihnen ist die magnetische Permeabilität keine Materialkonstante, sondern sie ist ihrer seits von der Feldstärke abhängig. Die Proportionalität der Vektoren 83 und |), welche eine wesentliche Voraussetzung der Feldgleichungen (179 a, b) und des Ausdruckes (180b) der magnetischen Energie war, findet hier nicht mehr statt. Wir mußten daher im vorigen Abschnitte, bei der Entwickelung der aus jenen Feldgleichungen zu ziehenden Folgerungen, öfters die ferromagnetischen Körper ausschließen und ihre Behandlung diesem letzten Abschnitte Vorbehalten. Man könnte nun daran denken, die ferromagnetischen Körper in der Weise in die Maxwellsche Theorie einzuordnen, daß man an den Hauptgleichungen des § 59 festhielte, aber an Stelle der einfachen Proportionalität der Vektoren und 83 eine kompliziertere Funktionsbeziehung setzte. An den Hauptgleichungen (177a, 178, 178a) werden wir aller dings festhalten müssen. Wir werden aber nicht annehmen dürfen, daß in ferromagnetischen Körpern noch der jeweilige Wert von 83 überhaupt durch den jeweiligen Wert von $ be

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fullscreen: Einführung in die Maxwellsche Theorie der Elektrizität (1. Band)

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