Vorlesungen über die Theorie der Wärmestrahlung

Planck, Max

Bibliographic data

Monograph

Persistent identifier:: 1667875507

Author:: Planck, Max

Title:: Vorlesungen über die Theorie der Wärmestrahlung

Sub title:: mit 6 Abbildungen

Scope:: IX, 221 Seiten

Type of content:: Aufsatzsammlung

Edition title:: Fünfte, abermals umgearbeitete Auflage

DOI:: 10.14463/KXP:1667875507

Year of publication:: 1923

Place of publication:: Leipzig

Publisher of the original:: Verlag von Johann Ambrosius Barth

Identifier (digital):: 1667875507

Illustration:: Diagramme

Signature of the source:: c 2060,5

Language:: German

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2019

Document type:: Monograph

Collection:: Physics

Chapter

Title:: Zweiter Abschnitt. Folgerungen aus der Elektrodynamik und der Thermodynamik.

Document type:: Monograph

Structure type:: Chapter

Chapter

Title:: Fünftes Kapitel. Elektrodynamische Vorgänge im stationären Strahlungsfelde.

Document type:: Monograph

Structure type:: Chapter

wk en in jen ten ren ins Ing en. LÓ- 54) nn sch ade 3e- ing ah- her elle site elle die rke gs- der len, nen sich tes Klektrodynamische Vorgänge im stationären Strahlungsfelde 105 Zeitintervall, etwa von # = 0 bis #— I, als FounrERsche Reihe schreiben: 2 m. t € - 2 C, cos (2228 + es, (149) wobei die Summation über alle positiven ganzen Zahlen » zu erstrecken ist, während die Konstanten C, (positiv) und &, von Glied zu Glied beliebig variieren kónnen. Das. Zeitintervall %, die Grundperiode der Fourierschen Reihe, wollen wir so groB wählen, daß alle Zeiten 7%, die wir in der Folge betrachten, in dies Zeitintervall hineinfallen, also 0 2 €. Dann dürfen wir €, mit der FoumrERschen Reihe vollstàndig identifizieren, d. h. wir dürfen &, als zusammengesetzt ansehen aus lauter streng periodischen „Partialschwingungen“, deren Schwingungs- zahl v =z ist. Doch ist zu beachten, daß die Amplitude C, einer einzelnen Partialschwingung gar keine reale physikalische Bedeutung besitzt, schon deshalb, weil ihre Größe von der Wahl des Zeitintervalls X abhängt. Da nach $8 3 das Zeitdifferential dí, welches man zur Definition der Intensität eines Wärmestrahls benötigt, notwendig groß ist gegen die Schwingungszeit jeder der Farben, die in dem Strahle enthalten sind, so enthält schon ein einziges solches Zeitdifferential $t bereits eine groBe Anzahl von Schwingungen, d. h. das Produkt v.d: ist eine groBe Zahl, und daraus folgt a fortiori, daD v/, und erst recht, dab t iX Le — » ungeheuer grof (150) ist, und zwar für alle in Betracht kommenden Werte von w. Daraus müssen wir schließen, daß diejenigen Amplituden C,, deren Ordnungszahl » von mittlerer GroBe ist, in der FouniEn- schen Reihe gar nicht vorkommen, d. h. unmerklich klein sind. $109. Wenn wir auch über die Funktion €, im einzelnen nichts Näheres wissen, so gibt uns doch ihre Bedeutung für die Wüàrmestrahlung über einige ihrer allgemeinen Eigenschaften wichtige Aufschlüsse. Zunächst haben wir für die räumliche Strahlungsdichte im Vakuum nach der Maxwzrrschen Theorie: um (C+ G+ E+ 9+ 57+ 05.

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