Einführung in die theoretische Physik: Einführung in die theoretische Optik

Planck, Max

Bibliographic data

Multivolume work

Persistent identifier:: 188033514X

Title:: Schweiz

Sub title:: Bericht über Gruppe ...

Year of publication:: 1874

Place of publication:: Schaffhausen; Hannover

Identifier (digital):: 188033514X

Language:: German; French

Additional Notes:: Heft 5, 6 und 11 unter dem Titel: Suisse // Exposition Universelle de Vienne 1873; Hefte 1-14 erschienen von 1874-1875

Publisher of the original:: Verlag von C. Baader

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek (TIB)

Document type:: Multivolume work

Volume

Persistent identifier:: 1880359413

Author:: Ott, Adolf

Title:: Nahrungs- und Genussmittel als Erzeugnisse der Industrie

Scope:: 52 Seiten

DOI:: 10.14463/KXP:1880359413

Year of publication:: 1874

Place of publication:: Schaffhausen

Identifier (digital):: 1880359413

Signature of the source:: a 3367(1-14)

Language:: German

Publisher of the original:: Verlag von C. Baader

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek (TIB)

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2024

Document type:: Volume

Collection:: Chemistry; Environmental Engineering and nutrition; Economy

Chapter

Title:: C. Weine.

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

178 Dritter Teil. Drittes Kapitel. Wir können also ganz allgemein den Satz aussprechen: Nach den Gesetzen der klassischen Mechanik bewegt sich ein Massen- punkt m in einem Kraftfelde mit gegebener potentieller Energie U ebenso wie ein einfach periodischer Strahl in einem nichthomogenen dispergierenden isotropen Körper mit dem Brechungsexponenten: 1 2me y (or ) (411) ner E 2m uU ; Wie die Bewegung des Massenpunktes durch die Anfangs- richtung und durch die Energie E, so ist die Fortpflanzung des ihm entsprechenden Strahles bestimmt durch die námliche An- fangsrichtung und durch die Frequenz o Bi Wenn somit zwischen den Gesetzen der klassischen Mechanik und denen der geometrischen Optik eine weitgehende Überein- stimmung besteht, so ist dieselbe doch nicht vollkommen. Denn in folgendem Punkt besteht ein grundsátzliceher Unterschied. Die klassische Mechanik beansprucht absolute Gültigkeit, sie ist in sich abgeschlossen und an keinerlei Voraussetzungen über GrôBen- ordnungen gebunden. Von der geometrischen Optik wissen wir aber, daf sie nicht allgemein gilt, sondern nach $ 92 nur dann, wenn die der Frequenz « des Strahls entsprechende Wellenlänge (382) klein ist gegen den Krümmungsradius der Bahn des Strahles. Sobald diese Bedingung verletzt ist, werden die Gesetze der geo- metrischen Optik unzulànglich, und man mu$ auf die allgemeine Wellengleichung (397) zurückgreifen. 8 95. Wir könnten und würden uns mit diesen Feststellungen begnügen, wenn die klassische Mechanik allen in der wirklichen Natur vorkommenden dynamischen Vorgängen gerecht werden würde. Das ist aber nicht der Fall. Die Tatsachen der Erfahrung zwingen vielmehr zu der Annahme, daß bei feinen schnellen Bewegungen gewisse von den Grund- voraussetzungen der klassischen Mechanik gänzlich abweichende Umstände auftreten, z. B. der, daß bei der Bewegung eines Elektrons um einen Atomkern gewisse ganz bestimmte Werte der Energie Z als bevorzugt erscheinen — ein Satz, der der klassischen Theorie gänzlich fremd ist. Wenn es also sich als notwendig herausgestellt hat, die klassische Mechanik zu àndern, so kann es sich dabei jedenfalls nur um eine Verallgemeinerung ihrer bisherigen Gesetze handeln; denn als Grenzfall werden dieselben unter allen Umständen ihre Be-

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Full text: Einführung in die theoretische Optik (4. Band)

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