Cours d'astronomie: Astronomie théorique

Andoyer, Henri

Bibliographic data

Multivolume work

Persistent identifier:: 816183155

Author:: Andoyer, Henri

Title:: Cours d'astronomie

Year of publication:: 1923

Place of publication:: Paris

Publisher of the original:: Libraire Scientifique J. Hermann

Identifier (digital):: 816183155

Language:: French

Additional Notes:: Bände 1-3 erschienen von 1923-1928

Document type:: Multivolume work

Volume

Persistent identifier:: 816184127

Author:: Andoyer, Henri

Title:: Astronomie théorique

Scope:: 455 Seiten

Edition title:: 3. edition, entièrement refondue

Year of publication:: 1923

Place of publication:: Paris

Publisher of the original:: Libraire Scientifique J. Hermann

Identifier (digital):: 816184127

Illustration:: Diagramme

Signature of the source:: Astr. 328(1),3

Language:: French

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2015

Document type:: Volume

Collection:: Astronomy

Chapter

Title:: LIVRE III MOUVEMENT DES CORPS CÉLESTES DÉPLACEMENT DES PLANS FONDAMENTAUX

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

Chapter

Title:: CHAPITRE X NOTIONS DE MÉCANIQUE CÉLESTE

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

ment ici la différence géométrique entre son accélération absolue y et l’accélération d’entraînement, qui n’est autre que l’accélération absolue du point M 0 , soit y 0 : or y a pour valeur , et est dirigée suivant MM 0 , tandis que y 0 a pour valeur et est dirigée suivant M 0 M ; l’accélération relative de M vaut , et est dirigée suivant MM 0 . On est alors ramené à étudier le mouvement d’un point de masse i attiré par un centre fixe M 0 , la force étant égale à /K + m) r 2 Dans ces conditions, on sait d’abord que le mouvement se fait dans un plan passant par M# ; la trajectoire, ou l'orbite , de M est plane. Si ensuite on définit le point M, dans le plan de sa trajec toire, par ses coordonnées polaires r et v, l’angle v étant compté à partir d’un axe quelconque, on sait encore que le mouvement s’effectue suivant la loi des aires, et que le théo rème des forces vives est applicable ; par suite le problème est résolu par les deux équations dr 2 dt 2 — J ( ,n o + m ) U G et a étant deux constantes, et t désignant le temps. L’élimi nation de t entre ces deux équations permet d’écrire dl- I = . /( m o + m ) (* _ l r 2 C 2 \r a posant alors C 2 =f(m 0 + m)p, P i — e' 2 de sorte que G et a sont remplacées par les deux nouvelles constantes positives p et e, l’équation différentielle de la tra jectoire prend la forme d! l ~Y \rl I 2 r 2 pr

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fullscreen: Astronomie théorique (1. Partie)

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