Cours de mécanique céleste: Cours de mécanique céleste

Andoyer, Henry

Bibliographic data

Multivolume work

Persistent identifier:: 823795403

Author:: Andoyer, Henri

Title:: Cours de mécanique céleste

Year of publication:: 1923

Place of publication:: Paris

Publisher of the original:: Gauthier-Villars

Identifier (digital):: 823795403

Language:: French

Additional Notes:: Bände 1-2 erschienen von 1923-1926

Document type:: Multivolume work

Volume

Persistent identifier:: 823795667

Author:: Andoyer, Henry

Title:: Cours de mécanique céleste

Scope:: VI, 438 Seiten

Year of publication:: 1923

Place of publication:: Paris

Publisher of the original:: Gauthier-Villars

Identifier (digital):: 823795667

Illustration:: Diagramme

Signature of the source:: Astr. 330(1)

Language:: French

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2015

Document type:: Volume

Collection:: Astronomy

Chapter

Title:: LIVRE II. ÉTUDE PRATIQUE DU MOUVEMENT KÉPLÉRIEN ET DE SES PERTURBATIONS.

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

ANDOYER 5 LIVRE II. ÉTUDE PRATIQUE DU MOUVEMENT KËPLÉRIEN ET DE SES PERTURBATIONS. CHAPITRE V. DÉTERMINATION DES POSITIONS HÉLIOCENTRIQUES ET GÉOCENTRIQUES. 18 . Il résulte du Chapitre III que l’on peut toujours représenter le mouvement du point M comme un mouvement képlérien, dont les éléments sont généralement variables avec le temps. À chaque instant i, les coordonnées de M et les projections de sa vitesse s’expriment par les formules mêmes du mouvement képlérien, comme si les éléments étaient fixes. Si donc on désigne par (<?„) l’ensemble des éléments à l’époque ¿ 0 , et par M 0 un point fictif dont le mouvement serait le mou vement képlérien proprement dit déterminé parles éléments constants (e 0 ), le point réel M et le point fictif M 0 ont à l’époque même position et même vitesse, de sorte qu’en particulier leurs trajectoires sont alors tangentes. On dit que les éléments (e 0 ) sont les éléments képlériens oscillateurs de la trajectoire de M au temps i (l , ou que la section conique définie par (e 0 ) est l’orbite képlérienne osculatrice au mouvement réel de M; cependant le contact entre cette orbite et la trajectoire réelle de M n’est pas d’un ordre supérieur au premier. Quand on néglige complètement la fonction perturbatrice V, le mouvement de M est un mouvement képlérien proprement dit, c’est- à-dire à éléments constants; et celte première approximation pourra suffire pendant quelque temps. Le plus souvent, on choisira pour ces éléments constants les éléments oscillateurs à une époque t 0 voisine de la période de temps considérée. Nous allons montrer, dans ce Chapitre, comment on peut déter

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