Die mechanische Wärmetheorie: Die mechanische Behandlung der Electricität

Clausius, Rudolf

Bibliographic data

Multivolume work

Persistent identifier:: 898574846

Author:: Clausius, Rudolf

Title:: Die mechanische Wärmetheorie

Type of content:: Lehrbuch

Edition title:: Zweite umgeareitete und vervollständigte Auflage des unter dem Titel "Abhandlungen über die mechanische Wärmetheorie" erschienen Buches

Year of publication:: 1876

Place of publication:: Braunschweig

Publisher of the original:: Druck und Verlag von Friedrich Vieweg und Sohn

Identifier (digital):: 898574846

Language:: German

Additional Notes:: Früher unter dem Titel: Abhandlungen über die mechanische Wärmetheorie

Document type:: Multivolume work

Volume

Persistent identifier:: 898576636

Author:: Clausius, Rudolf

Title:: Die mechanische Behandlung der Electricität

Scope:: XII, 352 Seiten

Edition title:: Zweite umgearbeitete und vervollständigte Auflage des unter dem Titel "Abhandlungen über die mechanischen Wärmetheorie" erschienenen Buches

DOI:: 10.14463/GBV:898576636

Year of publication:: 1879

Place of publication:: Braunschweig

Publisher of the original:: Druck und Verlag von Friedrich Vieweg und Sohn

Identifier (digital):: 898576636

Signature of the source:: Phys. 207(2),2

Language:: German

Other Title:: Nebentitel: Anwendung der der mechanischen Wärmetheorie zu Grunde liegenden Principien auf die Electricität

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2017

Document type:: Volume

Collection:: Physics

Chapter

Title:: ABSCHNITT V. Arbeit und Wärmeerzeugung bei einem stationären electrischen Strome.

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

154 Abschnitt V. so müssten wir statt einer Zeiteinheit nur ein Element der Zeit betrachten. Die gegenwärtige Intensität des Stromes ist also: 1= Ix - i. Indem man diesen Werth in die Gleichungen (12) und (13) einführt, erhält man: (17) W—aen(Jx—i) (18) = ipii(i -»■) - U(I, - *)]. Substituirt man in der letzten Gleichung für I x einmal seinen Werth aus (16), so kann man schreiben: H = \aen{Ix — i) — li {Ix — ¿)] und folglich auch, gemäss der Gleichung (17): (19) H=±[W-U(Ix-i)l Aus dieser Gleichung ersieht man, dass die erzeugte Wärme zu klein ist, um der verbrauchten. Arbeit äquivalent zu sein. Der Rest dieser letzteren, nämlich die Grosse li{lx - i) stellt denjenigen Verbrauch dar, welcher der äusserlich gewonnenen Arbeit entspricht. Ebenso findet man, dass in dem Falle, wo durch einen äusse ren Einfluss die Intensität des Stromes vermehrt wird, die erzeugte Wärme die in der Säule verbrauchte Arbeit übertrifft. Man braucht für diesen Fall nur die Grösse i mit dem Pluszeichen einzuführen, wodurch man an der Stelle von (19) erhält: (20) H = ~ [W + (*№ + »)]• Wenn die Schliessung, in welcher der Strom i inducirt wird, keine eigene Stromquelle enthält, so muss man IF = 0 und Ix — 0 setzen, wodurch die Gleichungen (19) und (20) übergehen in: " A;' K welches für einen inducirten Strom dieselbe Gleichung ist, wie (13) für einen beliebigen Strom.

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