Vorlesungen über mathematische Physik: Vorlesungen über die Theorie der Wärme

Planck, Max; Kirchhoff, Gustav Robert

Bibliographic data

Multivolume work

Persistent identifier:: 898592372

Author:: Kirchhoff, Gustav Robert

Title:: Vorlesungen über mathematische Physik

Year of publication:: 1876

Place of publication:: Leipzig

Publisher of the original:: Teubner

Identifier (digital):: 898592372

Language:: German

Document type:: Multivolume work

Volume

Persistent identifier:: 898596785

Author:: Kirchhoff, Gustav Robert

Title:: Vorlesungen über die Theorie der Wärme

Sub title:: mit 17 Figuren im Text

Scope:: 1 Online-Ressource (X, 210 Seiten)

Year of publication:: 1894

Place of publication:: Leipzig

Publisher of the original:: Teubner

Identifier (digital):: 898596785

Illustration:: Diagramme

Signature of the source:: c 5466(4)

Language:: German

Other Title:: Nebentitel: Theorie der Wärme

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Editor:: Planck, Max

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2017

Document type:: Volume

Collection:: Physics

Chapter

Title:: Dritte Vorlesung.

Document type:: Multivolume work

Structure type:: Chapter

aben, Strahlung von der Oberfläche gegen eine Umgebung von der Temperatur Null, bei Anfangs gleichmässiger Temperatur. — Der Körper ist durch zwei Ebenen begrenzt. — Eindeutigkeit der Lösung. — Die Grenztemperatur ist Null, bei beliebigem Anfangszustand. — An der Grenze findet Strahlung statt. — Cjlin- drischer Stab von unendlich kleinem Querschnitt. — Stationärer Zustand. Methode von Desprez, Wiedemann und Franz. — Nichtstationärer Zustand. Methode von F. Neumann. Vorgänge für späte Zeiten. — Gekrümmter, ring förmiger unendlich dünner Stab. Wir wollen jetzt den Fall untersuchen, dass unser Körper, der den Raum von z — 0 bis z — -f- oo erfüllt, bis zur Zeit t — 0 überall die Temperatur 1 besitzt und in diesem Augenblicke aus seiner Oberfläche z = 0 seine Wärme gegen eine Umgebung von der Temperatur Null auszustrahlen beginnt, wobei dann bei z = oo immer die Temperatur 1 erhalten bleiben wird. Es muss dann sein: d± _ dt ~ 1 d z* für t = 0 für z = 0 k d& wo h die äussere Leitungsfähigkeit ist, oder 2* > wo 1) = y ist, endlich für z — oo <9’ = 1. Die Aufgabe, diesen Gleichungen gemäss zu bestimmen, lässt sich auf eine Aufgabe zurückführen, deren Lösung wir bereits kennen. Setzen wir nämlich h dz so muss

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fullscreen: Vorlesungen über die Theorie der Wärme (4. Band)

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