§ 
Ife;; 
ml 
Stoss. 
592 
Stoss. 
Damit also die Formeln Gültigkeit haben, muss dieser Ausdruck mit: 
— qc cos (» + pc) sin 9 ~ ~ ^ 
dasselbe Zeichen haben. Ist dies der Fall, so hat man: 
v 
tg T = — , 
. _ V (1 + *) sin & - tg T 
l Ö T 1 — 
also im Falle vollkommener Elasticität; 
tg r l = 2f — tg r. 
Wird aber der entsprechende Ausdruck negativ, so hat man zur Bestimmung von 
N r , die Gleichungen l = m0, d. h.: 
v! — q'c, v r - p'c 
und unter dieser Voraussetzung geben die Gleichungen 7) und 8): 
qW cos 9 = MU', qN' sin 9 = M(P - v), N' = M{W f - w), 
q-N'c cos 9 — — (qc — U'), qN'c sin 9 — — {pc -f- V'), 
Aus der ersten und vierten dieser Gleichungen folgt; 
TT , U'N' cos 9 5 q N' cos 9 
V\ = -—st; — qc — 
Q = $q- 
M ~ * 2M f 7 cos 9 
Es werden die Gleichungen 1c) und 2c) nun: 
qN' cos 9 = MU, qN'sm9 = M{V-v), N=-M{W- 
q N'c cos 9 — A{q— Q), ff.N'c sin 9 = A {P — p), R = r 
und wie oben: 
N x — — MW, N = - (1 + f ) WLw, 
es bleibt also auch : 
W = - iw, 
ausserdem aber wird: 
U — \ qc, v = v 4- \ qc tg 9, F = p 4- f q tg ,9, 
Es ist also auch: 
V _ _ , 7 C tg 9 tg t 
’ W~ 
Betrachten wir noch den Fall einer gleitenden Bewegung. 
Seien für beide Körper, deren einer auf einer festen Ebene gleitet, die Haupt- 
axen der s senkrecht auf dieser Ebene, falle ferner die gemeinschaftliche Normale 
in diese Hauptaxen, so hat man wieder; 
n — ß — 0, «i=/S| = (3, y = y l = 1, 
Für den gleitenden Körper bleiben von den Gleichungen 1) und 8) nur: 
— <f N cos 9 = üi (m — V), — qN sin 9 — M (v — V), R = 
während 
P=Q= W = 0 
ist, man hat also auch : 
MM, 
M+ M t 
also;