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nearen Gleichungen gelangt. Wie dem aber auch sei, denken wir uns die Grösse
P durch diese Gleichung bestimmt, und es wird dann P eine Function der will
kürlichen Constante X sein, also — Damit der Werth von u aber auch der
Gleichung 3) genüge, erhalten wir durch Einsetzen, und indem wir £ = 0 nehmen:
, dP , dP dP
7} dx C0S ^cosß+£ 3 ^-cos y+pE = 0.
Ein Integral unserer Gleichung ist offenbar auch der Ausdruck:
8) u-2. A k P k e~ P l ,
wo die Grössen beliebige Coefficienten sind, und diese, sowie X selbst, den
Grenzbedingungen 2) und 7) gemäss zu bestimmen sind. Sei jetzt P ein ande
rer Werth von P, welcher also die Gleichung:
P
-u*P c==
dx dxj dz
9)
erfüllt.
Wir multipliciren diese Gleichung mit P^, und integriren beide Seiten dersel
ben, indem wir das Integral über den ganzen Körper ausdehnen, für welchen die
Gleichung 1) gilt. Es ergibt sich ;
dP
dx f*
105 p >.-s* d * dy *
dP
dP
+ fff p i ST- dldydt+ fff p i sr 1 dx iy *•
Es ist nun;
/» a \ht J , dP , _ dP . of
f'7 -V- *=( *.'* x?)- [*. p ^] -/*■ T?
dp dP,
dx
dx.
Die Klammern ^ ^ sollen anzeigen, dass in dem darin enthaltenen Ausdruck
diejenigen Wcrthe zu setzen sind, die der obern Grenze von x entsprechen, die
Klammern [] gehen auf die untere Grenze.
Der geometrischen Veranschaulichung wegen nehmen wir an, dass die Axe
der x vertical und der Schwere entgegengesetzt gerichtet sei; denken wir uns einen
verticalen Cylinder, welcher die Oberfläche unseres Körpers berührt, so theilt
derselbe den Körper in zwei Theile, von denen wir den obern mit A, den untern
mit B bezeichnen wollen. Alle Punkte, die den Klammern ^ ^ angehören, lie
gen dann in A, und alle den Klammern £ J ungehörigen in B.
Es ist nun ferner:
/ dj
*, -
o
dP dP,
,u X
ox dx
dx;
/ dp l\ 1
r in
(*• ■%-sr) - 1
[‘•''„tt]
r dx.
ox
Diese Ausdrücke sind noch nach den Variablen dy und dz zu integriren. Stellen wir
uns aber unter die das Element der Oberfläche vor, so ist dy ds die Projection
desselben auf die Ebene der yz, und mithin:
dy dz — + dw cos a,