Eine nähere Betrachtung dieser und der physikalischen Gleichungen 
(a 2 ) lehrt, daß es sich auch im gegenwärtigen Falle zur Erreichung 
eines möglichst einfachen Eliminationsresnltats empfiehlt, zunächst aus 
beiden Systemen die folgenden Aggregate zu bilden: 
à d^ 2st1+m) 
dt 2 6081-t- dt? bini 
+• f(l +111)111! 
A r 
^81 r i cos (1 — li) — r I — COS (1 — li) 
d 2 Ax 
sinl- 
d 2 Ay 
dt 2 """ dt 2 
+ f (1 + m) Mi 
COS 1 
f(l+m) 
r 2 
Al 
^ li sin (1 — l x ) — ^ sin (1 — li) 
d 2 Ax , . d 2 Ay . , 
T^ cosl + -dtr sml = 
'(uy 
vdt / 
/ 0 dr dl . d 2 l 
2 ¥'dt +1 '® 
Al 
— 2r 
Al 
di 
+ 
d 2 A r 
dt 2 
d 2 Ax . , 
d 2 Ay 
“dt 2 “ 
cosi- 
dM 
' dt 2 
dt 
Ar 
d Al 
dt 
dl 
à dt 
dAr 
dt 
/d 2 r dl 2 \ s A ,1 
„ dr 
’d A r 
rd 2 A ll 
\dt 2 r dt 2 / 
- 2 di 
dt 
— r 
dt 2 J 
»- 
m 
(ij 
in.)) 
Durch eine paarweise Kombination dieser vier Gleichungen werden 
nun die Störungen der Parallelkoordinaten eliminiert, und man 
erhält für die Störungen der Polarkoordinaten die Be 
ziehungen : 
d 2 Ar 
dt 2 
+ 
2 f (1 + m) 
p dr dl 
Z dt ‘ dt 
vdt) 
d 2 1 
dt 2 
Ar 
A1 + 
2 r 
d A1 
dt 
+ £(1+111)111! 
i — ”-b) 1*1 cos (1—li) — 
d 2 Al 
dt 2 
d 2 ! 
dt 2 
Ar —2 
f ( 1 + m) , d 2 r 
dt 2 
dAr 
dt 
Al- 
— f (1 + m) nii ( ) ri sin (1 - 
dr dA] 
_ dtj dt 
li) 
- • • (HI).