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jTa) r l C0S(1 —L) —^ 
1 d 5li • / ^ ^ \ 
+ — 2 
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0 . tl 2li d 2 Ai 
1 d a a d a 2 
0 . d Ai , d 2 Ai 
ul da ' stl da da. 
2 da 
cos [i (X — Ä x ) + A — TT] [ 
cos [i (A — Al) + K — -Hi.] 
Da ferner: 
!? " ¿) Rl sin ^ ~ ^ = T - IT sin 1 ^ 
so ergiebt sich auf demselben Wege: 
i-i^sinO-l^l^sinia-iy 
+ ä ^is( 2i + l)ät,-a^ 
— 
2a 
da 
o-oi , liAis 
212li + a x -j-1 sin i 
sin |i (A — Aj) + A—II | 
(A-A 1 ) + a 1 -ü 1 } 
(4). 
(5). 
Die Gleichungen (4) und (5) liefern die in Frage stehenden Aus 
drücke in der verlangten Form, nämlich in ihre von den Excentrici- 
täten abhängigen und unabhängigen Bestandteile zerlegt. 
Durch Substitution der Gleichungen («) bis (5) in die Gleichung 
(III) des vorigen Artikels ergeben sich — wenn man die von den 
Excentricitäten abhängigen und die davon unabhängigen Glieder zu 
sammenfaßt und bei der Ausscheidung der Glieder höherer Ordnung 
beachtet, daß die Größen 
AL und Ar £ 
sowie ihre Differentialquotienten bereits den Faktor s enthalten — 
schließlich die Hauptgleichungen für die Störungen des 
Leitstrahls und der Länge: 
— 3n 2 Ar £ -10ßn 2 cos(A- /1) Aa-2na^~ 
— 2 £ a n cos (A — II) 
—■ y n 2 a 3 
+ fn*a 8 m 1 2 
d% 
2l dT 
d 2 Ai 
d a 2 
d 2 Ai 
dada x 
cos [i (A — a x ) + i — n] 
cos [i (l—A x ) + A x —Hl