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in den mathematischen Hilfslehren eingehend behandelte und bereits 
in dem vorigen Abschnitte wiederholt ausgetretene Form 
d 2 A r* 
“dt 2- 
+ n 2 A r £ -f- A cos pH o, 
durch deren Integration 
d. h. die von den Excentricitäten abhängige Störung des 
Vektors erhalten wird. 
Endlich liefert das oben schon gefundene erste Integral von (B x ), 
nämlich die Gleichung 
d Alk 
-i- 2 A r £ + • • • = o, 
nach Elimination von A r £ und nochmaliger Integration die von den 
Excentricitäten abhängige Störung des Leitstrahls 
Der allgemeine Gang bei der Integration von (A x ) und (Bj) 
entspricht demnach genau dem Wege, auf welchem wir im vorigen 
Abschnitte zu den Integralen der Gleichungen (¿i) gelangten. 
Wir unterlassen es deshalb, die Rechnung in allen ihren Einzel 
heiten hier zu wiederholen, indem wir lediglich die Resultate mitteilen: 
«) Excentrische Störung des Leitstrahls = Ar £ 
— nij a 2 [ £ P cos (i w]-h ^ —JT) -f- £ x cos (i w -\-X—7I X )] 
ß) Excentrische Störung der Länge = A1* 
— nij 2 \ £ Q sin (i w H-1 — 77) 4- «r Qi sin (i w -f-1 — 77 x )], 
(y)