Full text: Elemente der Astromechanik: die Störungen der fortschreitenden und rotierenden Bewegung der Himmelskörper, Theorie der Schwere auf der Oberfläche rotierender Sphäroide (Teil 5)

für t=tx 
auf 
Ebenso überzeugt man sich, daß 
V 1 (t) für t=t 2 
in f(t 2 ) 
übergeht u. s. f. 
In der That nimmt also die Ersatzfunktion 
ch(t) 
die Werte f (t x ), f(t 2 ), i‘(t 3 ) an, wenn t = t lr t 2 , t 3 wird. 
Nach diesem allen hat man: 
rtn s'in 
/ f (t) • dt = / ip (t) - dt 
J ti J ti 
=f(t,) s k ¥K)'t=k' dt+f(g 
und in abgekürzter Form: 
— f (t x ) • A x + f (t 2 ) ■ A 2 -f- 
^t-2 
■ —J— f (t n ) • A n , oder 
f( t )dt == 2 A„-f(u (ii). 
m=l 
Etwas anschaulicher wird das Verfahren, wenn man der Ersatz 
funktion rtz(t) gemäß der Gleichung (I) die folgende Form giebt: 
s 
J ti 
ip{i) 
(t—ta) (t - ts) (t —1 4 ) ■ 
(tj t 2 )(t! t 3 )(tj — t 4 ) - 
Ü ^l) (t 1 2 ) (t t 4 ) • 
(ti t 1 )(t 3 t 2 )(t 3 1 4 ) • 
t /4- \ I (t t 4 ) (t ta) (t t 4 ) ■ • ■ \ 
I W*Td _nri tJlrt t.\. . . HW 
f(t 3 ) 
(ta—tj) (ta —1 3 ) (t 2 t 4 ) ■ 
(t—1 4 ) (t—ta) (t—ta) ■ 
(ti — tj) (t 4 —1 3 ) (t 4 —1 3 ) • 
m 
+ 
Hiernach liefert die Integration, wenn nur zwei Werte 
f(t x ) und f(t 2 ) 
bekannt sind: 
'tr 
j: 
ip (t) dt 
ta — tj 
f (ti) 4- f (t 2 ) j - 
Aus drei Werten erhält man: 
^3 
/: 
if-i (t) dt 
t 3 —tj 
6 
f (bi) + 4 f (t 2 ) + f (t 3 )
	        
Waiting...

Note to user

Dear user,

In response to current developments in the web technology used by the Goobi viewer, the software no longer supports your browser.

Please use one of the following browsers to display this page correctly.

Thank you.