Bezeichnen wir durch dm ein beliebiges Atom des Körpers 
(s. Fig. 8), durch r dessen Entfernung von der Rotationsachse, so 
empfängt dasselbe in der Richtung 
der Tangente die Geschwindigkeit 
co - r, 
so daß man 
co r dm 
als Maß der aus das Atom ein 
wirkenden Kraft betrachten kann. 
Nehmen wir an, r bilde mit der 
X-2-Ebene den Winkel a und be 
zeichnen die Koordinaten von dm mit 
x, y, z, so hat man: 
x — rcosa 
y—r sin a. 
Wird nun die Elementarkraft 
co r dm 
nach den Koordinatenachsen zerlegt, so erhält man — wenn auch der 
Sinn der Kräfte berücksichtigt wird —: 
R x — — corcos(90 — a) dm — — toy dm 
R y = co r cos ßdm = wx dm 
Rz = o. 
Statt dieser Kräfte lassen sich nach der unter 0 angestellten 
Betrachtung einführen: 
1) drei im Punkte 0 angreifende, jenen nach Größe und Richtung 
gleiche Einzelkräfte: 
Rx — — wy dm 
R y = +wx dm 
Rz — o, 
2) drei Kräftepaare, deren Ebenen senkrecht zu den Koordinaten 
achsen stehen: 
Rz • y—Ry • z —— wxzdm 
Rx • z — R z • x = — co y z dm 
Ry - x — Rx • y = o) (x 2 -f- y 2 ) dm — co r 2 dm.