28 
Gleichgewichte stehenden Flüssigkeit ausgeübte Druck sich nach allen 
Seiten mit gleicher Intensität ausbreitet. 
Wirkt nur ein Oberflächendruck, z. B. durch Vermittelung eines 
Kolbens, so kommt derselbe an allen Stellen der Flüssigkeit mit kon 
stanter Stärke zum Vorschein. Stehen aber die Moleküle auch unter 
dem Einflüsse beschleunigender Kräfte, etwa ihrer gegenseitigen An 
ziehung, so ist der Druck —wie die Anziehung selbst — von Punkt 
zu Punkt veränderlich. 
In jedem Falle betrachtet man als die Maßeinheit den 
jenigen Druck, welcher der Flächeneinheit entspricht. Bei unver 
änderlicher Größe des Drucks macht die Vorstellnng dieser Maß 
einheit keinerlei Schwierigkeit; bei von Punkt zu Punkt veränder 
lichem Drucke hat man sich — um die Maßeinheit des Drucks für 
einen bestimmten Punkt zu erhalten — zunächst die Kraft zu denken, 
welche auf ein unendlich kleines, durch den Punkt gelegtes Flächcn- 
teilchen co 
von der umgebenden Flüssigkeit übertragen wird (indem man an 
nehmen darf, daß auf alle Punkte eines solchen unendlich kleinen 
Flächcnelements gleiche und parallele Druckkräfte wirken), und dann 
diese Kraft im Verhältnisse der Flächeneinheit zum Elemente co zu 
vervielfachen. Mit anderen Worten: die das Flächenteilcheu co an 
greifende Kraft, dividiert durch dies Flächenteilchen, giebt den Druck 
aus die Flächeneinheit in beut betrachteten Punkte. 
Aus der Fähigkeit einer Flüssigkeit, einen Druck nach allen 
Seiten hin mit gleicher Intensität fortzuleiten, folgt, daß dieselbe 
unter der Einwirkung irgend welcher Kräfte nur dann im Gleich 
gewichte stehen kann, wenn jedes Molekül derselben nach allen Rich 
tungen hin mit gleicher Kraft gedrückt wird. 
Die hydrostatische Fundamentalgleichung. 
Es ist nun unsere Aufgabe, die Gleichgewichtsbedingung einer 
rotierenden Flüssigkeit, deren Teilchen lediglich ihren wechselseitigen 
Anziehungen unterworfen sind, durch eine mathematische Gleichung 
darzustellen.