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Durch die Gleichungen (I) wird zugleich die erste Haupteigenschaft 
des Potentials ausgesprochen, 
daß nämlich seine ersten Differenzialqnotienten nach x, y, z 
die von den anziehenden Punkten m„ m 2 herrührenden Be 
schleunigungskomponenten des angezogenen Punktes m, darstellen. 
Wenn man ans die Entstehung der Gleichungen I zurückgeht, 
so sieht man leicht, daß dieselben lediglich die in einem bestimmten 
Zeitmomente (während einer bestimmten Konstellation sämtlicher Punkte) 
von den anziehenden Punkten ni,, ra 2 auf m 0 ausgeübten 
Beschleunigungen bestimmen. Es wird dabei nur die Bewegung des 
Punktes in« in Betracht gezogen, sodaß allein die Koordinaten x, 
y, z als veränderlich angenommen werden und die Komponenten 
X, Y, Z als bloße Funktion der Koordinaten des angezogenen 
Punktes erscheinen. Nur, wenn der Ort der anziehenden Punkte 
m„ m, .... durch die rückwirkende Kraft der angezogenen Masse 
m 0 keine angebbare Veränderung erleidet, bleiben die Kräfte X, Y, 
Z auch für die ganze Dauer des betrachteten endlichen Zeit 
intervalls alleinige Funktionen der Koordinaten von m 0 . Dieser Fall 
liegt z. B vor, wenn die Beschleunigung eines kleinen irdischen 
Gegenstandes als Folge der Erdanziehung betrachtet wird, da hier 
wegen der relativ verschwindenden Masse dieses Gegenstandes auch 
nur eine verschwindend kleine Ortsverschiebnng der Massenpnnkte 
der Erde eintreten kann. 
Allgemeiner Ausdruck für das Potential einer Masse. 
Setzt man 
cim — pdxdydz, 
wo dxdydz das Volumenelement und p die Dichtigkeit seiner Masse 
bezeichnet, so verwandelt sich die Gleichung (II«) in: 
Y=f /fc 
pdxdydz 
+ c. 
x <>) 2 + (y — y o) 2 + (z — zo) s 
Alsdann bedeuten x 0 , y 0 , z„ die Koordinaten des angezogenen 
Punktes und die veränderlichen Koordinaten x, y, z die der an 
ziehenden Punkte. Die Dichtigkeit p ist im allgemeinen von Punkt