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THEORIE DU P OTE y TI EL XEWTONIEN 
des deux sens possibles sur lu normale. Comparons les deux for 
mules précédentes ; il vient : 
du 
d w '=-^iidoy=±:da', 
Fig. (>8. 
et l’élément dV de potentiel dù à 
l’élément do/ a pour expression : 
(1) dV= rp jj-do-'. 
On peut l’écrire : 
(2) d\= i u/da ,/ , 
en convenant de donner un signe à 
du'. Pourvoir comment nous devons 
choisir ce signe, traçons (fig. 09) les 
deux surfaces infiniment voisines ; 
appelons Sj celle de ces deux surfaces 
où la densité est représentée par la 
fonction f, et S 2 l’autre surface où la 
densité est représentée par — <f. 
Soient a, b, et a 2 b 2 deux éléments 
correspondants d’égale étendue do/ ; soit enfin M le point attiré. 
Joignons le point M à un point de l’élément a, 1 >, et supposons 
^ que cette droite ne rencontre la surface S 2 
qu’après avoir traversé Sj ; il est clair que 
le potentiel dù il l’ensemble des deux élé 
ments a, au point M, le signe de -|- f, 
c’est-à-dire le signe de la densité sur l’élé 
ment a 1 b 1 . Il faut donc choisir le signe -f- 
dans la formule (1), c’est-à-dire considérer 
do - ' comme positif dans la formule (2). 
Au contraire, si la ligne qui joint le 
point M ii l’élément dto'rencontre S 2 avant 
Sj, il faut considérer d-r 7 comme négatif. 
Kn d’autres termes, si l’on appelle coté positif de S celui de S, et 
■ôté négatifce\ui de S 2 ,on prendra comme sens positif sur la normale